Какие вещества называются парамагнетиками: Высшее образование БГПУ

Содержание

Высшее образование БГПУ

Диамагнетизм. Парамагнетизм. Ферромагнетики. Магнитный гистерезис. Ра-боты Столетова. Точка Кюри.

24.1. Диамагнетизм. Парамагнетизм

В зависимости от численного значения μ все вещества можно поделить на три группы: диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. Как уже отмечалось, вещества, для которых μ < 1, называются диамагнетиками. К ним относятся висмут, медь, ртуть, серебро, золото, хлор, инертные газы и др.

Стержень из твердого диамагнетика или ампула с жидким (газообразным) диамагнетиком, помещённые в однородное магнитное поле, устанавливаются перпендикулярно линиям индукции поля. В неоднородном магнитном поле на диамагнетик действует сила, которая стремится вытолкнуть его за пределы поля.

Относительная магнитная проницаемость диамагнетика является величиной постоянной и не зависит ни от индукции внешнего магнитного поля B0, ни от условий внешней среды (например, температуры, давления и др.

). Поэтому зависимость индукции магнитного поля в диамагнетике от внешнего магнитного поля является линейной (рис.24.1).

Рис. 24.1

Диамагнетизм свойственен всем без исключения веществам, но проявляется он только в тех веществах, суммарный магнитный момент атомов которых равен нулю. Если такое вещество внести во внешнее магнитное поле, то на собственное движение электронов в атомах накладывается дополнительное движение, вызванное полем. В результате этого в каждом из атомов диамагнетика индуцируется дополнительный ток, магнитное поле которого в соответствии с правилом Ленца направлено против внешнего поля. Поэтому индукция результирующего магнитного поля в диамагнетике B равна разности индукции внешнего поля B0 и внутреннего поля B‘:

.

При выключении внешнего магнитного поля индукционные «атомные токи» исчезают, т.е. диамагнетик размагничивается.

Вещества, относительная магнитная проницаемость которых μ > 1, называются парамагнетиками. К ним, в частности, относятся натрий, калий, магний, кальций, марганец, платина, растворы некоторых солей и др.

Образец парамагнетика в однородном внешнем магнитном поле устанавливается вдоль линий индукции этого поля. В неоднородном магнитном поле на парамагнетик действует сила, которая стремится втянуть его в область более сильного поля. Относительная магнитная проницаемость парамагнетиков, как и диамагнетиков, не зависит от внешнего магнитного поля. Поэтому зависимость индукции магнитного поля парамагнетика от внешнего магнитного поля также является линейной (рис.24.2).

Рис. 24.2

Парамагнетиками являются вещества, орбитальные магнитные моменты атомов которых отличаются от нуля, а спиновые магнитные моменты атомов равны нулю. Под действием внешнего магнитного поля орбитальные магнитные моменты атомов парамагнетика ориентируются в направлении этого поля. Поэтому внутреннее магнитное поле парамагнетика, обусловленное «атомными токами», направлены в ту же сторону, что и внешнее намагниченное поле.

По этой причине индукция магнитного поля в парамагнетике B = B0 + B‘. Поскольку тепловое движение атомов мешает ориентации их магнитных моментов в направлении внешнего поля, то относительная магнитная проницаемость парамагнетиков уменьшается с увеличением температуры. Французский физик П.Кюри (1859–1906) установил, что зависимость относительной магнитной проницаемости парамагнетиков от температуры T подчиняются закону

                                                          ,                                                (24.1)

где C – постоянная Кюри.

24.2. Ферромагнетики

Ферромагнетики – это вещества с большим значением относительной магнитной проницаемости μ >> 1. К ним относится небольшая группа кристаллических твердых тел таких, как железо, кобальт, никель, некоторые редкоземельные элементы, а также ряд сплавов. Специально созданные сплавы, для которых μ составляет десятки тысяч единиц, называют ферритами. Свойства ферромагнетиков определяются наличием в них при отсутствии внешнего поля областей самопроизвольной (спонтанной) намагниченности – доменов.

Если в пара- и диамагнетиках намагниченность изменяется с увеличением напряженности поля линейно, то в ферромагнетиках эта зависимость более сложная (рис.24.3).

Рис. 24.3

Уже при напряженности поля порядка 100 А/м намагничивание достигает насыщения.

Для ферромагнетиков характерно явление гистерезиса. Если не намагниченный ферромагнетик поместить во внешнее магнитное поле, которое последовательно будем увели­чивать от нуля до Hм, то зависимость B = f (H) выразится кривой ОА (рис.24.4), которая называется первоначальной или основной кривой намагничивания.

Рис. 24.4

Если намагничивание довести до насыщения (точка А, рис.24.4), а после этого уменьшать напряженность магнитного поля, то изменение магнитной индукции B будет происходить по кривой АD, которая не совпадает с АО. При H = 0 магнитная индукция имеет значение ОD, которое называется остаточной индукцией Bост. Для того чтобы индукция B стала равна нулю, необходимо приложить поле противоположного направления напряженностью

Hк. Это значение напряженности называется коэрцитивным полем.

При дальнейшем увеличении напряженности поля до –Hм ферромагнетик намагнитится в противоположном направлении до насыщения –Bм. Если напряженность поля снова уменьшить до нуля, будем наблюдать остаточную индукцию –Bост. При дальнейшем увеличении H индукция снова достигнет значения Bм. Замкнутая кривая B = f (H) называется петлей гистерезиса. Если ферромагнетик поместить в переменное магнитное поле, то изменение магнитной индукции будет происходить в соответствии с петлей гистерезиса. Размеры петли гистерезиса зависят от того, в каких пределах изменяется H. Если значения

H такие, что возникает насыщение, площадь петли гистерезиса будет максимальной. При меньших значениях амплитуды колебаний H насыщения не происходит. Петля гистерезиса, которая при этом возникнет, называется частным циклом. Вершины частных циклов располагаются на основной кривой намагничивания (кривая ОА, рис.24.4). Магнитная проницаемость ферромагнетика выражается формулой:

                                                          .                                                (24.2)

Однако по причине того, что между B и H связь неоднозначная, понятие магнитной проницаемости применяют только для основной кривой намагничивания.

Поскольку основная кривая намагничивания ОА (рис.24.4) не является прямой линией, то магнитная проницаемость зависит от напряженности поля H μ = f(H) (рис.24.5).

Рис. 24.5

Для каждого ферромагнетика существует определенная температура –

точка Кюри (TC), выше которой вещество теряет ферромагнитные свойства и переходит в парамаг­нитное состояние. Зависимость относительной магнитной проницаемости ферромагнетика от температуры в окрестности точки Кюри описывается законом Кюри–Вейсса:

                                                        ,                                              (24.3)

где С – постоянная Кюри–Вейсса. П. Вейсс (1865–1940) – французский физик, разработчик феноменологической теории ферромагнетизма.

Основы теории ферромагнитизма разработаны русским физиком Я.И.Френкелем (1894–1952) и немецким физиком В.Гейзенбергом (1901–1976). Они показали, что магнитные свойства ферромагнетиков обусловлены спиновыми магнитными моментами электронов, что приводит к возникновению в кристаллах микроскопических областей – доменов. Магнитные поля всех доменов в кристалле ориентированы хаотично, поэтому в отсутствие внешнего магнитного поля кристалл в целом не намагничен.

Если образец ферромагнетика поместить во внешнее магнитное поле, то размеры доменов, магнитные моменты которых ориентированы вдоль поля, увеличиваются из-за смещения их границ. В результате этого в ферромагнетике возникает сильное внутренне поле индукция которого B‘. совпадает по направлению с индукцией внешнего поля B0. Так как B‘>> B0, то образец остается намагниченным после снятия внешнего поля. Остаточная намагниченность различных ферромагнетиков неодинакова. Магнитомягкие ферромагнетики, остаточная намагниченность которых невелика, используют в качестве сердечников трансформаторов и электромагнитов, а также носителей для записи и хранения информации (аудио, видео, ЭВМ).

Магнитожесткие ферромагнетики с большой остаточной намагниченностью используют в качестве постоянных магнитов.

 

Поведение вещества в магнитном поле. Парамагнетики и диамагнетики | Физика. Закон, формула, лекция, шпаргалка, шпора, доклад, ГДЗ, решебник, конспект, кратко

Тема:

Магнетизм

Поведение вещества в магнитном поле зависит от того, обладают его атомы магнитным моментом или при­обретают его, будучи внесены в магнитное поле. Первые ве­щества называются парамагнетиками, вторые — диамагне­тиками. Магнитный момент атома связан с моментом импульса входящих в него электронов. На систему, облада­ющую магнитным моментом, во внешнем магнитном поле действует момент сил, стремящийся развернуть систему так, чтобы ее магнитный момент стал параллелен вектору индукции поля (именно поэтому стрелка компаса указывает на север).

Атомы парамагнетиков

обладают магнитным моментом (их можно уподобить элементарным магнитикам), одна­ко в отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты атомов ориентированы хаотично, так что сум­марный магнитный момент любого элемента объема тела в среднем равен нулю. В таком состоянии тело заметного магнитного поля не создает.

При внесении во внешнее магнитное поле парамагнетик намагничивается (приобретает магнитный момент) за счет того, что магнитные моменты атомов под действием маг­нитного поля ориентируются преимущественно в направ­лении магнитного поля. Степень намагничи­вания тем больше, чем сильнее внешнее поле. Парамагнетик втягивается в магнит­ное поле (его магнитный момент всегда па­раллелен вектору индукции внешнего поля) и усиливает внешнее поле своим собствен­ным полем. Материал с сайта http://worldofschool.ru

Магнитная руда (разновидность магнита) является природным магнитом. Древние мореплаватели использовали ее в качестве компаса

Атомы диамагнетика не имеют сами по себе магнитного момента, но приобретают его при внесении в магнитное поле, причем этот приобретенный магнитный момент направлен всегда про­тив поля. Это довольно тонкий эффект, связанный с тем, что магнитные моменты отдельных электронов в атоме, связанные с их орбитальным движением, прецессируют под действием магнитного поля (описывают коническую поверхность вокруг направления магнитного поля, подоб­но тому, как ось волчка вычерчивает коническую поверх­ность вокруг вертикали). За счет прецессии электрон приобретает дополнительный магнитный момент, направ­ленный против поля. Диамагнетик намагничивается «про­тив шерсти» и поэтому всегда выталкивается из поля (и ос­лабляет внешнее поле своим собственным полем).

Из твердых тел к парамагнетикам относятся, например, эбонит, алюминий, платина, к диамагнетикам — медь, ка­менная соль, висмут.

На этой странице материал по темам:
  • Поведение веществ в магнитных полях

  • Эбонит это парамагнетик или диамагнетик

  • Поведение меди в магнитном поле

  • Поведение в магнитном поле парамагнетиков

Парамагнетик — Энциклопедия по машиностроению XXL

Для охлаждения методом размагничивания используют разбавленные парамагнетики, например смесь солей такого состава  [c.163]

Величина Ж в (19.17) определяется не только внешним магнитным полем, но и всегда имеющимся остаточным магнетизмом вещества. Помимо электронных магнитных моментов, от которых зависит парамагнетизм, существуют магнитные моменты на разных уровнях организации материи, вплоть до элементарных частиц. Поэтому поле в веществе, строго говоря, никогда не равно нулю. Но при конечном Ж уменьшение Т приводит к возрастанию параметра разложения функции Jt в ряд, и при низкой температуре ограничение одним членом ряда становится необоснованным. Внешне это выражается в зависимости постоянной А в (19.17) от температуры. Разбавление парамагнетика понижает температуру, при которой наблюдается конденсация магнитного газа , но из-за существования, например, спиновых магнитных моментов атомных ядер не может снизить уровень остаточного магнетизма до нуля.  [c.164]


Парамагнетиками называются вещества, которые создают слабое магнитное поле, по направлению совпадающее с внешним полем.  [c.184]

Магнитная проницаемость даже наиболее сильных парамагнетиков мало отличается от единицы 1,00036 — у платины и  [c. 184]

В отличие от диамагнетиков в парамагнетиках намагниченность направлена по полю, т. е. km>0. Парамагнитная восприимчивость зависит от температуры  [c.324]

Определив из опыта С, при известных значениях хо, Ав и Л/ можно вычислить эффективное число магнетонов Бора ( эфф)., приходящихся на один атом парамагнетика  [c.327]

В предыдущих параграфах обсуждались диамагнетики и парамагнетики, представляющие собой, по существу, разреженный газ. Предполагалось, что каждый атом не зависит от других атомов, В результате этого удалось избежать усложнений, связанных с межатомным взаимодействием. В то же время данные табл. 10.1 свидетельствуют о том, что в случае твердых тел необходимо учитывать ряд дополнительных эффектов.  [c.329]

Если в неметаллическом кристалле имеются атомы с частично заполненными внутренними оболочками, то вещество представляет собой парамагнетик. Однако магнитный момент незаполненных оболочек в кристалле может отличаться от момента изолированного атома. Поэтому найти парамагнитный момент кристалла путем суммирования моментов всех входящих в него свободных атомов в большинстве случаев нельзя.  [c.329]

В заключение отметим, что у многих твердых парамагнетиков температурная зависимость магнитной восприимчивости описывается не законом Кюри, а законом Кюри — Вейсса  [c.332]

Наличие спонтанной намагниченности свидетельствует о том, что магнитные моменты атомов ориентированы не случайным образом, как в парамагнетике, а упорядоченно-параллельно друг другу.  [c.333]

Пусть S = 0. Для Г>0 уравнение (10.42) имеет решение 0 ферромагнетик ведет себя как обычный парамагнетик. При ТсО появляется еще одно решение Этот второй корень уравнения (10.42) можно найти графически (рис. 10.7). Результирующий магнитный момент единичного объема, т. е. намагниченность, стремится при Т- 0 К к значению  [c.334]

Отметим, что локализованные магнитные моменты могут быть связаны не только с магнитными атомами. Так, А. Ф. Хохлов и П. В. Павлов наблюдали возникновение ферромагнитного упорядочения в аморфном кремнии. Здесь нет атомов с недостроенными внутренними оболочками, однако имеются оборванные ковалентные связи. На каждой такой связи локализован неспаренный электрон. В обычных условиях концентрация оборванных связей в аморфном кремнии невелика ( —10 —lO s см- ), поэтому взаимодействия между локализованными на связях магнитными моментами нет. Такое вещество представляет собой парамагнетик. Однако при высокой плотности оборванных связей, которую можно создать, облучая аморфный кремний ускоренными ионами инертных газов, возникает обменное взаимодействие, приводящее к ферромагнетизму.  [c.340]


Парамагнетик — вещество, атомы, ионы или молекулы которого имеют результирующий магнитный момент при отсутствии внешнего магнитного поля. Во внешнем постоянном магнитном ноле магнитная восприимчивость такого вещества положительна, но много меньше единицы.  [c.126]

Вещество называется идеальным парамагнетиком, если его уравнение состояния имеет вид  [c. 35]

Найти уравнение адиабаты идеального парамагнетика.  [c.47]

Установить, что внутренняя энергия идеального парамагнетика зависит только от температуры.  [c.86]

Показать, что по третьему началу термодинамики закон Кюри для парамагнетиков (x= jT) несправедлив для очень низких температур.  [c.97]

Для парамагнетиков J=v.H. Магнитная восприимчивость идеальных парамагнитных веществ, по закону Кюри, обратно пропорциональна температуре  [c.195]

При изменении внешних воздействий на равновесную гетерогенную систему вещество из одной фазы может переходить в другую, например из жидкости в пар, из одной кристаллической модификации в другую, из нормального проводника в сверхпроводник, из ферромагнетика в парамагнетик и т. д. Такие превращения вещества из одной фазы в другую при изменении внешних условий называются фазовыми переходами.  [c.233]

Термин фазовые переходы второго рода впервые (1933) ввел П. Эренфест при рассмотрении непрерывного сверхтекучего перехода в жидком гелии. Он считал, что вторые производные от энергии Гиббса при этом переходе испытывают скачки, и получил соотношения между ними (уравнения Эренфеста, см. 60). Термином фазовый переход второго рода (или 1-переход) стали потом называть и все другие непрерывные переходы. Позже, однако, оказалось, что при сверхтекучем переходе в гелии вторые производные от энергии Гиббса не испытывают скачки, а обращаются в бесконечность. Этот переход, следовательно, является критическим, и к нему уравнения Эренфеста неприменимы. Но в литературе и сейчас сверхтекучий переход в гелии и другие непрерывные фазовые превращения называют фазовыми переходами второго рода. Чаще, однако, непрерывные переходы называют критическими переходами, что более правильно. Фазовым переходом второго рода является превращение проводника в сверхпроводник при Я = 0. Критическими переходами являются критический переход жидкость — газ, переход ферромагнетика в парамагнетик, сегнетоэлектрический переход и др.[c.234]

Из уравнения состояния идеального парамагнетика  [c.296]

Фазовые переходы I рода сопровождаются глобальной перестройкой структуры, чего система стремиться избежать. Одним из механизмов избежания (по крайней мере, временного) фазового перехода I рода является дис сипация энергии. В тяжелых нефтяных системах тепловая энергия при нагреве диссипирует путем образования парамагнитных соединений — асфальтено-вой фракции. Асфальтены по своей природе являются парамагнетиками, и тепловая энергия запасается в виде магнитной энергии их нескомпенсиро-ванных магнитных моментов. Поэтому мерность энергии углеводородного сырья возрастает выше D = 3. При возникновении парамагнитных соединений магнитные свойства системы в целом возрастают, что приводит к увеличению мерности субстанции D,. Структурных изменений не происходит, поэтому мерность формы остается неизменной (рис. 3.30, б).  [c.186]

Ряд работ, в частности [105], показали-значительную роль парамагнитных соединений в процессах структурирования нефтяных систем. Парамагнетизм материалов так же, как и ферромагнетизм, обусловлен сзодествованием нескомпенсированных спиновых магнитных моментов. В отличие от ферромагнетиков парамагнетики в обычных условиях немагнитны вследствие тепловой разориентации спиновых моментов. При наложении на парамагаетик внешнего магнитного поля спиновые магнитные моменты электронов преимущественно ориентируются по полю. Нами был проведен эксперимент, в котором на расплав нефтяного пека накладывалось электромагнитное поле. Вместо полл чаемых обычно спиральных кристаллитов на подложке остался след, воспроизводящий силовые линии магнитного поля.  [c.205]

Магнитная восприимчивость может быть как положительной, так и отрицательной. Если Ат0 вектор J параллелен вектору Н. Магнетики, обладающие таким свойством, называют парамагнетиками. В большинстве случаев по модулю магнитные восприимчивости парамагнетиков превышают магнитные воспри-  [c.320]


Кроме диа- и парамагнетиков существует большая группа веществ, обладающих спонтанной намагниченностью, т. е. имеющих не равную нулю намагниченность даже в отсутствие магнитного поля. Эта группа магнетиков получила название ферромагнетиков. Для них зависимость / (Я) является нелинейной функцией, и полный цикл перемагничения описывается петлей гистерезиса (рис. 10.2). В этих веществах магнитная восприимчивость сама зависит от Н.  [c.320]

По классификации, предложенной Дж. Ван-Флеком, следует различать три типа кристаллических парамагнетиков неметаллов  [c.329]

Для того чтобы объяснить существование спонтанного магнитного момента, П. Весс высказал предположение о существовании в ферромагнетике внутреннего молекулярного поля В,-. Согласно Вейссу, это поле, подобно внешнему магнитному полю В в парамагнетике, создает в кристалле ферромагнетика параллельную ориентацию магнитных моментов атомов при В=0. Предполагается, что поле В пропорционально намагниченности, т. е.  [c.333]

Перейдем теперь от изолированной парамагнитной частицы к макроскопическому телу, содержащему большое число таких частиц. Здесь очень важным является не только то, что имеется много магнитных моментов, но и то, что они взаи1Модействуют между собой и с окружением. Эти взаимодействия приводят к установлению термодинамического равновесия, если оно в силу каких-либо причин окажется нарушенным. Внутренние взаимодействия в парамагнетике влияют также на вид энергетического спектра,  [c.351]

Для случая парамагнетиков, когда можно пренебречь обменным взаимодействием, влияние решетки определяется следующихми тремя обстоятельствами.  [c.384]

Предположение о том, что все диполи в среде равны и расположены параллельно, может быть оправдано в случае диэлектрика (поляризация атомов), однако в случае парамагнетика (ориентация ионов) оно неприменимо. Онзагер [28] показал, что среднее поле в месте расположения иона (при усреднении как по пространству, так и по времени) равно полю, вычисленному по формуле (7.12), однако оно не является полем, оказывающим на ион ориентирующее действие. Сам ион вызывает поляризацию окружающей его среды, а это приводит к появ [ению некоторотг составляющей поля в место расположения иона. Эта составляющая, названная Бёттхером [29] полем реакции , меняет свое направление вместе с диполем (если предполагать, что среда вокруг диполя является изотропной) поэтому она не приводит к ориентации иона (,х отя и приводит к появлению соответствующего члена в выражении для энергии). Задача состоит в том, чтобы вычислить поле в месте расположения одного из ионов в решетке в случае, когда сам ион отсутствует. Такое вычисление связано с большими трудностями. Онзагер для получения приближенного р( -шения заменил парамагнетик непрерывной средой, обладающей проницаемостью [1, со сферической полостью, объём которой равен объему отсутствующего иона. И этом случае из уравнений Максвелла можно получить соотношение  [c.432]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик.  [c.460]

Величина I называется намагниченностью, а 1/Н = к — магнитной вооприимчивостью единицы объема. Удельная магнитная восприимчивость получается делением и (безразмерная величина) на плотность вещества. Вещества с отрицательной восприимчивостью называются диамагнетиками, с положительной — парамагнетиками. Абсолютная величина восприимчивости х у диамагнетиков, как правило, очень мала (10 ), у парамагнетиков также мала, т. е. 10-3 — 10-6  [c.143]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки.  [c.143]

Н = 0, тепловое движеине оказывает дезариентирующ ее действие и не допускает самопроизвольной упорядоченной ориев тации постоянных атомных (ионных) магнитных моментов. Таким образом, в парамагнетиках при отсутствии внешнего магнитного поля намагниченность равна нулю. Намагниченность появляется и начинает расти лишь с включением й увЬ-  [c.145]

Задачей теории критических показателей является определение числовых значений показателей исходя из модельных данных и установление различных соотношений между критическими показателями. Значения критических показателей характеризуют степень приближения к критической точке, а сравнение показателей различных моделей с экспериментальными данными позволяет судить о реалистичности рассматриваемой модели. Например, теория Ван-дер-Ваальса критической точки жидкость — пар и теория Кюри — Вейсса для перехода ферромагнетик — парамагнетик приводят к следующим значениям показателей а = а = 0, у-у = 1, р= 1/ , 5 = 3. Такие же, не согласующиеся с опытом показатели дает теория Ландау фазовых переходов второго рода. Экспериментальные значения кри1ических показателей для системы жидкость — газ аргона таковы а 0,25 у = 0,6 у =1,1 р = 0,33 5 = 4,4.[c.250]


Для парамагнетиков J=y.H, поэтому температурная зависимость магнитной восггриимчивости идеальных парамагнетиков в этих условиях определяется установленным в 1895 г. законом Кюри  [c.297]

Парамагнетики

Электротехника Парамагнетики

просмотров — 105

Диамагнетизм

Магнитное поле в магнетиках

Магнетик – вещество, рассматриваемое с точки зрения его магнитных свойств. Магнитное поле в магнетике отличается от поля в вакууме. B0 – индукция поля, создаваемое внешним источником, который принято называть макроток. B’ – индукция, создаваемая магнетиком, ᴛ.ᴇ. его внутримолекулярным током. Полная индукция B=B0+B’. Состояние магнетика характеризуется его намагниченностью, ᴛ.ᴇ. суммарным магнитным моментом всœех молекул в единице объема. J=1/VΣpmi. Запишем выражение для ротора: rotB=rotB0+rotB’=jm. Поскольку rotB00j, то и rotB’ должен определяться плотностью тока. Эти токи и являются молекулярными. Вектор намагниченности J линœейно связан с H при не слишком сильной намагниченности магнетиков. J=χH, χ – магнитная восприимчивость. B=μ0(1+ χ)Н=μμ0Н, где μ=1+ χ – магнитная проницаемость среды.

Учитывая зависимость отструктуры и свойств атомов или молекул магнетиков, а также величины магнитной проницаемости всœе они делятся на: диомагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. Диомагнетики – вещества, атомы которых в отсутствии поля не обладают собственным магнитным моментом; это означает, что суммарный магнитный момент всœех элементов, движущихся вокруг ядра равен 0. Выражение для намагниченности в векторном виде:

J=-(e2nzSB)/4πm. Отличие индукции поля в диомагнетике от индукции поля в вакууме мала. По-этому под индукцией можно понимать индукцию внешнего поля. χ=-μ0e2nzS/4πm. Намагниченность направлена в противоположную сторону по отношению к внешней магнитной индукции, что говорит о том, что магнитная восприимчивость меньше 0, а μ<1. Отрицательное значение χ приводит к тому, что диамагнетик выталкивается из неоднородного магнитного поля в область с меньшим значением индукции.

В отличие от диомагнетиков парамагнетики состоят из атомов или молекул, обладающих в отсутствии внешнего магнитно поля собственным магнитным моментом. При нулевой индукции внешнего поля всœе такие элементарные моменты ориентированы в пространстве хаотически вследствие наличия теплового движения и в связи с этим результирующее значение намагниченности равно 0. В молекулах парамагнетика имеется диамагнетический эффект, при котором возникает наведенный момент направленный против поля. При больших и малых значениях индукции можно получить соответствующее значение для намагниченности. Малые поля: pmB/kT<<1, χ<<1. J=npm2B/3kT. Большие поля: pmB/kT>>1, χ>>1. J=npm. Т.е. для случая больших полей намагниченность не зависит от B, а значит насыщается.


Читайте также


  • — Диа- и парамагнетики. Ферромагнетики.

    Магнетиками называются вещества, способные во внешнем магнитном поле приобретать магнитные свойства, — намагничиваться, т.е. создавать собственное внутреннее магнитное поле. Как уже говорилось, все вещества являются магнетиками, так как их собственное внутреннее… [читать подробенее]


  • — Лекция № 2 Магнитное поле в веществе. Диамагнетики Парамагнетики Ферромагнетики.

    Основы зонной теории твердого тела.Уравнение Шредингера для кристалла, одноэлектронное приближение. Зоны разрешенных значений энергии электрона в кристалле. Зоны Бриллюэна. Движение носителей заряда в кристалле под действием электрического поля, понятие эффективной… [читать подробенее]


  • — Парамагнетики.

    Парамагнетиками называются вещества, которые намагничиваются во внешнем поле в направлении вектора . Парамагнетики – это кислород, щелочные и щелочноземельные металлы ( Na, K, Pb, Cs, Mg, Al, Mn), растворы солей железа. Опыт показывает, что парамагнетиков зависит от температуры по… [читать подробенее]


  • — Парамагнетики.

    Парамагнетиками называются вещества, которые намагничиваются во внешнем поле в направлении вектора . Парамагнетики – это кислород, щелочные и щелочноземельные металлы ( Na, K, Pb, Cs, Mg, Al, Mn), растворы солей железа. Опыт показывает, что парамагнетиков зависит от температуры по… [читать подробенее]


  • — Парамагнетики.

    Атомы парамагнетиков имеют некомпенсированные магнитные моменты. Под действием внешнего поля эти магнитные моменты поворачиваются, стремясь расположиться вдоль силовых линий поля. Тепловое движение, естественно, какой то степени расстраивает этот порядок. Магнитная… [читать подробенее]


  • — Парамагнетики.

    Атомы парамагнетиков имеют некомпенсированные магнитные моменты. Под действием внешнего поля эти магнитные моменты поворачиваются, стремясь расположиться вдоль силовых линий поля. Тепловое движение, естественно, какой то степени расстраивает этот порядок. Магнитная… [читать подробенее]


  • — Диамагнетики и парамагнетики

    Всякое вещество является магнетиком, т. е. оно способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться). Для понимания механизма этого явления необходимо рассмотреть действие магнитного поля на движущиеся в атоме электроны. Ради простоты… [читать подробенее]


  • — Диа- и парамагнетики.

    Магнетиками называются вещества, способные во внешнем магнитном поле приобретать магнитные свойства, — намагничиваться, т.е. создавать собственное внутреннее магнитное поле. Как уже говорилось, все вещества являются магнетиками, так как их собственное внутреннее… [читать подробенее]


  • — Диамагнетики и парамагнетики

    Всякое вещество является магнетиком, т. е. оно способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться). Для понимания механизма этого явления необходимо рассмотреть действие магнитного поля на движущиеся в атоме электроны. Ради простоты… [читать подробенее]


  • — Диа- и парамагнетики.

    Магнетиками называются вещества, способные во внешнем магнитном поле приобретать магнитные свойства, — намагничиваться, т.е. создавать собственное внутреннее магнитное поле. Как уже говорилось, все вещества являются магнетиками, так как их собственное внутреннее… [читать подробенее]


  • Магнитные свойства вещества — презентация онлайн

    1. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА

    1. Магнитные моменты
    электронов и атомов
    2. Атом в магнитном поле
    3. Диамагнетики и
    парамагнетики в магнитном поле
    4. Магнитное поле в веществе
    5. Ферромагнетики
    900igr.net

    2. Магнитные моменты электронов и атомов

    Различные среды при рассмотрении их
    магнитных свойств называют магнетиками.
    Все вещества в той или иной мере
    взаимодействуют с магнитным полем.
    У
    некоторых
    материалов
    магнитные
    свойства сохраняются и в отсутствие
    внешнего магнитного поля.
    Намагничивание материалов происходит за
    счет токов, циркулирующих внутри атомов –
    вращения электронов и движения их в
    атоме.
    Поэтому намагничивание вещества следует
    описывать при помощи реальных атомных
    токов,
    называемых
    «амперовскими»
    токами.

    3. Магнитные моменты электронов и атомов

    В отсутствие внешнего магнитного поля
    магнитные
    моменты
    атомов
    вещества
    ориентированы обычно беспорядочно, так
    что создаваемые ими магнитные поля
    компенсируют друг друга.
    При наложении внешнего магнитного поля
    атомы стремятся сориентироваться
    своими
    магнитными моментами Pm по направлению
    внешнего
    магнитного
    поля,
    и
    тогда
    компенсация
    магнитных
    моментов
    нарушается, тело приобретает магнитные
    свойства – намагничивается.

    4. Магнитные моменты электронов и атомов

    Большинство тел намагничивается очень слабо
    и величина индукции магнитного поля B в таких
    веществах мало отличается от величины
    индукции магнитного поля в вакууме .
    Если магнитное поле слабо усиливается в
    веществе, то такое вещество называется
    парамагнетиком.
    если ослабевает, то это диамагнетик.
    Но есть вещества, обладающие сильными
    магнитными свойствами.
    Такие вещества называются ферромагнетиками

    5. Магнитная проницаемость

    В
    В0
    Отношение
    называется
    магнитной проницаемостью среды.
    (В – вектор магнитной индукции в
    однородной среде;
    В0 – вектор магнитной индукции в
    той же точке пространства в вакууме.)
    В однородной среде магнитная
    индукция равна:
    В В0

    6. Магнитные моменты электронов и атомов

    Эти
    вещества
    способны
    сохранять
    магнитные
    свойства
    и
    в
    отсутствие
    внешнего магнитного поля, представляя
    собой постоянные магниты.
    B
    μ
    1
    B0
    Все тела при внесении их во внешнее
    магнитное поле намагничиваются в той или
    иной степени, т.е. создают собственное
    магнитное поле, которое накладывается на
    внешнее магнитное поле.

    7. Магнитные моменты электронов и атомов

    Магнитные свойства вещества
    определяются
    магнитными
    свойствами электронов и атомов.
    Магнетики состоят из атомов,
    которые в свою очередь состоят
    из
    положительных
    ядер
    и,
    условно говоря, вращающихся
    вокруг них электронов.

    8. Магнитные моменты электронов и атомов

    Электрон, движущийся по орбите в атоме эквивалентен
    замкнутому контуру с орбитальным током
    I eν,
    где е – заряд электрона, ν – частота его вращения по
    орбите.
    Орбитальному
    току
    соответствует
    орбитальный
    магнитный момент электрона.
    Pm IS n e Sn
    Где S- площадь орбиты электрона,
    нормали к S.
    n
    — единичный вектор

    9. Магнитные моменты электронов и атомов

    На
    рисунке
    показано
    направление
    орбитального магнитного момента электрона.

    10. Магнитные моменты электронов и атомов

    Электрон, движущийся по орбите имеет
    орбитальный момент импульса , который
    имеет противоположное направление по
    Pm
    отношению к
    и связан с ним
    соотношением
    Pm γLe .
    Здесь, коэффициент пропорциональности γ
    называется гиромагнитным отношением
    орбитальных моментов и равен
    где m – масса электрона.
    e
    γ
    ,
    2m

    11. Магнитные моменты электронов и атомов

    Кроме того, электрон обладает собственным
    моментом импульса , который называется
    спином электрона
    L es
    Спину электрона соответствует спиновый
    магнитный момент электрона , направленный в
    противоположную сторону:
    Величину
    γs
    Pms γ s Les .
    называют гиромагнитным
    отношением спиновых моментов
    e
    γs .
    m

    12. Магнитные моменты электронов и атомов

    Проекция
    спинового
    магнитного
    момента
    электрона на направление вектора индукции
    магнитного поля может принимать только одно
    из следующих двух значений:
    e
    PmsB
    где μ Б
    Орбитальным
    2m
    μ Б ,
    – квантовый магнитный момент
    электрона – магнетон Бора.
    магнитным
    моментом
    атома
    называется геометрическая сумма орбитальных
    магнитных моментов всех электронов атома
    Z
    Pm Pm i ,
    i 1

    13.

    Магнитные моменты электронов и атомов где Z – число всех электронов в атоме –
    порядковый
    номер
    элемента
    в
    периодической системе Менделеева.
    Орбитальным моментом импульса L атома
    называется
    геометрическая
    сумма
    моментов импульса всех электронов
    атома:
    Z
    L Lei .
    i 1

    14. Атом в магнитном поле

    При внесении
    атома в магнитное
    В
    поле с индукцией
    на
    электрон, движущийся по орбите
    M
    эквивалентной замкнутому контуру
    с током, действует момент сил
    M [Pm , B]
    И
    орбита
    электрона
    начинает
    совершать прецессионное движение

    15. Атом в магнитном поле

    На рисунке показано
    прецессионное
    движение электрона
    и его орбитального
    магнитного момента,
    а
    также
    дополнительное
    (прецессионное)
    движение электрона.

    16. Магнитное поле в веществе

    При изучении магнитного поля в веществе различают
    два типа токов – макротоки и микротоки.
    Макротоками называются токи проводимости и
    конвекционные
    токи,
    связанные
    с
    движением
    заряженных макроскопических тел.
    Микротоками (молекулярными токами) называют токи,
    обусловленные движением электронов в атомах,
    молекулах и ионах.
    Магнитное поле в веществе является суперпозицией
    двух полей: внешнего магнитного поля, создаваемого
    макротоками и внутреннего или собственного,
    магнитного поля, создаваемого микротоками.

    17. Магнитное поле в веществе

    Характеризует магнитное поле
    вектор ,
    в веществе
    равный геометрической сумме В
    магнитных
    В
    внеш
    внутр
    полей:
    В Ввнеш Ввнутр.
    Количественной
    характеристикой
    намагниченного
    состояния вещества служит векторная величина –
    намагниченность
    , равная отношению магнитного
    момента малого объема вещества к величине этого
    объема:
    1
    J
    ΔV
    Pm i ,
    n
    i 1
    J

    18.

    Магнитное поле в веществе Закон полного тока для магнитного поля в вакууме можно
    обобщить на случай магнитного поля в веществе:
    Bd l μ 0 ( I макро I микро ),
    L
    где I микро и I макро– алгебраическая сумма макро- и
    микротоков сквозь поверхность, натянутую на замкнутый
    контур L.
    Вклад в I микро дают только те молекулярные токи, которые
    нанизаны на замкнутый контур L.

    19. Магнитное поле в веществе

    Алгебраическая сумма сил микротоков связана с
    циркуляцией вектора намагниченности
    соотношением I
    Jd l ,
    микр о
    L
    тогда закон полного тока можно записать в виде
    B
    μ 0 J d l I макро .
    L
    Вектор
    B
    H
    J
    μ0
    называется напряженностью магнитного поля.

    20. Магнитное поле в веществе

    Таким образом, закон полного тока для магнитного
    поля в веществе утверждает, что циркуляция
    вектора напряженности магнитного поля
    вдоль
    произвольного
    замкнутого
    контура
    L
    равна
    алгебраической
    сумме
    макротоков
    сквозь
    поверхность натянутую на этот контур:
    Hdl I макро .
    L
    Намагниченность
    изотропной
    среды
    напряженностью связаны соотношением:
    J H
    с

    21. Магнитное поле в веществе

    где
    – коэффициент
    пропорциональности, характеризующий
    магнитные свойства вещества и называемый
    магнитной восприимчивостью среды.
    Он связан с магнитной проницаемостью
    соотношением :
    1

    22. Три класса магнитных веществ

    Существует
    три
    основных
    класса веществ с
    резко
    различающимися
    магнитными
    свойствами:
    ферромагнетики,
    парамагнетики и
    диамагнетики.

    23. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле

    Диамагнетизм (от греч. dia – расхождение и
    магнетизм)
    свойство
    веществ
    намагничиваться навстречу приложенному
    магнитному полю.
    Диамагнетиками
    называются
    вещества,
    магнитные моменты атомов которых в
    отсутствии внешнего поля равны нулю, т.к.
    магнитные моменты всех электронов атома
    взаимно
    скомпенсированы
    (например
    инертные газы, водород, азот, NaCl и др. ).

    24. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле

    При внесении диамагнитного вещества в
    магнитное поле его атомы приобретают
    наведенные магнитные моменты.
    В
    пределах
    малого
    объема
    ΔV
    изотропного диамагнетика наведенные
    магнитные моменты
    ΔPm всех атомов
    одинаковы
    и
    направлены
    противоположно вектору
    .
    В

    25. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле

    Для всех диамагнетиков 0.
    Таким образом, вектор Ввнутр магнитной
    индукции собственного магнитного поля,
    создаваемого диамагнетиком при его
    намагничивании во внешнем поле Ввнеш
    направлен в сторону, противоположную Ввнеш.
    (В отличии от диэлектрика в электрическом
    поле).
    У диамагнетиков ~ 10-6 10 5.

    26. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле

    Парамагнетизм (от греч. para – возле, рядом
    и магнетизм) свойство веществ во
    внешнем магнитном поле намагничиваться
    в направлении этого поля, поэтому внутри
    парамагнетика к действию внешнего поля
    прибавляется действие наведенного
    внутреннего поля.
    Парамагнетиками называются вещества,
    атомы которых имеют в отсутствии
    внешнего магнитного поля,
    отличный от
    нуля магнитный момент Pm .
    Эти вещества намагничиваются
    в
    направлении вектора Ввнеш

    27. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле

    В отсутствии внешнего магнитного поля
    намагниченность
    парамагнетика J 0 , так
    как векторы Pmi
    разных атомов
    ориентированы беспорядочно.
    При внесении парамагнетика во внешнее
    магнитное поле, происходит
    преимущественная ориентация собственных
    магнитных моментов атомов Pmi по
    направлению поля, так что парамагнетик
    намагничивается.
    Значения для парамагнетиков
    положительны ( 0 ) и находятся в
    пределах ~ 10 5 10 3 , то есть, примерно
    как и у диамагнетиков.

    28. Ферромагнетики

    К ферромагнетикам (ferrum – железо)
    относятся вещества, магнитная
    восприимчивость которых положительна и
    достигает значений 10 4 105 .
    Намагниченность
    и магнитная
    J H
    индукция B (H J) 0 ферромагнетиков растут
    с увеличением напряженности магнитного
    поля нелинейно, и в полях ~ 8 103 А/м
    намагниченность ферромагнетиков
    достигает предельного значения , а вектор
    магнитной индукции растет линейно с H :
    B J mμ 0 Hμ 0 .

    29. Ферромагнетики

    Ферромагнитные свойства материалов проявляются
    только у веществ в твердом состоянии, атомы
    которых обладают постоянным спиновым или
    орбитальным магнитным моментом, в частности у
    атомов
    с
    недостроенными
    внутренними
    электронными оболочками.
    Типичными
    ферромагнетиками
    являются
    переходные металлы.
    В ферромагнетиках происходит резкое усиление
    внешних магнитных полей.
    Причем для ферромагнетиков сложным образом
    зависит от величины магнитного поля.
    Типичными ферромагнетиками являются Fe, Co, Ni, а
    также соединения ферромагнитных материалов с
    неферромагнитными.

    30. Ферромагнетики

    Существенным отличием ферромагнетиков
    от диа- и парамагнетиков является наличие
    у
    ферромагнетиков
    самопроизвольной
    (спонтанной) намагниченности в отсутствие
    внешнего магнитного поля.
    Наличие
    у
    ферромагнетиков
    самопроизвольного магнитного момента в
    отсутствие внешнего магнитного поля
    означает,
    что
    электронные
    спины
    и
    магнитные моменты атомных носителей
    магнетизма ориентированы в веществе
    упорядоченным образом.

    31. Ферромагнетики

    Ферромагнетики это вещества, обладающие
    самопроизвольной
    намагниченностью,
    которая сильно изменяется под влиянием
    внешних воздействий – магнитного поля,
    деформации, температуры.
    Ферромагнетики, в отличие от слабо
    магнитных
    диаи
    парамагнетиков,
    являются сильно магнитными веществами:
    внутреннее магнитное поле в них может в
    сотни раз превосходить внешнее поле.

    32.

    Ферромагнетики Основные
    отличия
    магнитных
    свойств
    ферромагнетиков.
    1)
    Нелинейная
    зависимость
    намагниченности
    от
    напряженности
    магнитного
    поля
    Н
    (рисунок) .
    Как видно из рисунка
    при
    наблюдается H H S
    магнитное насыщение.

    33. Ферромагнетики

    2) При H H
    зависимость
    магнитной
    индукции В от Н
    нелинейная, а
    при H H

    линейна
    S
    S

    34. Ферромагнетики

    Зависимость
    относительной
    магнитной
    проницаемости от Н
    имеет
    сложный
    характер (рисунок),
    причем
    максимальные
    значения μ очень
    велики( 103 106
    ).

    35. Ферромагнетики

    4) У каждого ферромагнетика имеется такая
    температура называемая точкой Кюри (TK ),
    выше которой это вещество теряет свои
    особые магнитные свойства.
    Наличие температуры Кюри связано с
    разрушением при T TK
    упорядоченного
    состояния
    в
    магнитной
    подсистеме
    кристалла – параллельной ориентации
    магнитных моментов.
    Для никеля температура Кюри равна 360 С.

    36. Ферромагнетики

    5)
    Существование
    магнитного
    гистерезиса.
    На
    показана
    гистерезиса
    рисунке
    петля

    график
    зависимости
    намагниченности
    вещества
    от
    напряженности
    магнитного поля Н.

    37. Ферромагнетики

    Намагниченность J S при
    Намагниченность J R при H 0
    намагниченность насыщения.
    остаточной
    необходимо
    магнитов).
    H HS
    называется
    называется
    намагниченностью
    (что
    для создания постоянных
    Напряженность H c
    магнитного поля,
    полностью
    размагниченного
    ферромагнетика, называется коэрцитивной
    силой.
    Она
    характеризует
    способность
    ферромагнетика сохранять намагниченное
    состояние.

    38. Ферромагнетики

    Магнитные металлы
    Различают магнитно-мягкие и
    магнитно-жёсткие материалы.
    магнитно-мягкие:
    Малую коэрцитивную силу
    имеют
    магнитомягкие
    материалы.
    магнитно-жёсткие
    Большой коэрцитивной силой
    (широкой петлей гистерезиса)
    обладают магнитотвердые
    материалы.

    39. Ферромагнетики

    Для того чтобы постоянными магнитными
    свойствами – постоянным магнитом стал большой
    кусок железа, необходимо его намагнитить, т.е.
    поместить в сильное магнитное поле, а затем это
    поле убрать.
    T TK
    Оказывается, что при
    большой
    исходный кусок железа разбит на множество
    очень
    маленьких (
    ), полностью
    10 2 10 3 см
    намагниченных областей – доменов.
    Векторы намагниченности доменов в отсутствие
    внешнего магнитного поля ориентированы таким
    образом,
    что
    полный
    магнитный
    момент
    ферромагнитного материала равен нулю.

    40. Ферромагнетики

    41. Ферромагнетики

    По мере нарастания магнитного поля
    весь кристалл превращается в один
    большой домен с магнитным моментом,
    ориентированным по полю (рисунок ).
    В реальном куске железа содержится
    огромное число мелких кристалликов с
    различной ориентацией, в каждом из
    которых имеется несколько доменов.
    Ферромагнитные
    материалы
    играют
    огромную роль в самых различных
    областях современной техники.
    Ферромагнетики
    Применение
    Изготовление
    постоянных
    магнитов,
    сердечников
    трансформаторов,
    находят
    применение в магнитных плёнках для записи
    разнообразной информации: голос, музыка,
    программы ЭВМ.

    43. Ферромагнетики

    Широкое распространение в радиотехнике,
    особенно в высокочастотной радиотехнике
    получили
    ферриты

    ферромагнитные
    неметаллические материалы – соединения
    окиси железа с окислами других металлов.
    Ферриты
    сочетают
    ферромагнитные
    и
    полупроводниковые свойства, именно с этим
    связано
    их
    применение
    как
    магнитных
    материалов
    в
    радиоэлектронике
    и
    вычислительной технике.
    Ферриты
    обладают
    высоким
    значениями
    намагниченности и температурами Кюри.

    44. Ферромагнетики

    В реальном куске железа содержится огромное
    число
    мелких
    кристалликов
    с
    различной
    ориентацией, в каждом из которых имеется
    несколько доменов.
    Ферромагнитные материалы играют огромную
    роль в самых различных областях современной
    техники.
    Магнитомягкие материалы используются в
    электротехнике
    при
    изготовлении
    трансформаторов, электромоторов, генераторов,
    в слаботочной технике связи и радиотехнике;
    магнитожесткие материалы применяют при
    изготовлении постоянных магнитов.

    45. Ферромагнетики

    Магнитные материалы широко используются в
    традиционной технологии записи информации в
    винчестере..
    Магнитное вещество 2 нанесено тонким слоем на основу
    твердого диска 3.
    Каждый бит информации представлен группой магнитных
    доменов (в идеальном случае – одним доменом).
    Для перемагничивания домена (изменения направления
    вектора его намагниченности) используется поле
    записывающей головки 4 (5 – считывающая головка).
    Энергия, необходимая для записи, зависит от объема
    домена и наличия дополнительных стабилизирующих
    слоев, препятствующих самопроизвольной потере
    информации.
    При этом используется запись на вертикально
    ориентированные домены и достигается плотность записи
    до .

    2.6 Парамагнетизм. Парамагнетики — Парамагнетизм. Парамагнетики

    2.6.Парамагнетизм. Парамагнетики.

    К парамагнетикам относятся вещества, у которых магнитный момент атомов или молекул отличен от нуля в отсутствие внешнего магнитного поля:


    Поэтому парамагнетики при внесении их во внешнее магнитное поле намагничиваются в направлении поля.

    Обратите внимание на лекцию «48 Памятники археологии».

    В отсутствие внешнего магнитного поля парамагнетик не намагничен, так как из-за теплового движения все магнитные моменты атомов ориентированы беспорядочно, и поэтому намагниченность равна нулю (рис.2.7 а). При внесении парамагнетика во внешнее магнитное поле устанавливается преимущественная ориентация магнитных моментов атомов по полю (рис. 2.7 б). Полной ориентации препятствует тепловое движение атомов, которое стремится разбросать моменты. В результате такой преимущественной ориентации парамагнетик намагничивается, создавая собственное магнитное поле, которое, накладываясь на внешнее, усиливает его. Этот эффект называется парамагнитным эффектом или парамагнетизмом.

    У парамагнетиков также наблюдаются Ларморова прецессия и диамагнитный эффект, как и во всех веществах. Но диамагнитный эффект  слабее парамагнитного и подавляется им, оставаясь незаметным. Для парамагнетиков χ тоже невелика, но положительна, порядка ~10-7 –10-4, а значит, μ немногим больше единицы.

    Так же, как и для диамагнетиков, зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков от внешнего поля линейная (рис.5.8).

    Преимущественная ориентация магнитных моментов по полю зависит от температуры. С ростом температуры усиливается тепловое движение атомов, следовательно, ориентация в одном направлении  становится затруднена и намагниченность уменьшается. Французский физик П.Кюри установил следующую закономерность: где С – это постоянная Кюри, зависящая от рода вещества. Классическая теория парамагнетизма была развита в 1905 г. П. Ланжевеном.

    Парамагнитные материалы

    Парамагнитные материалы

    Специализированный словарь фМРТ

    Капиллярное русло Система тонких сосудов, соединяющая артерии и вены, что облегчает обмен веществ из крови в клетки.

    Диамагнитные материалы : Эти материалы — все остальное… растения, вода, почва, дерево, ваша кожа… все остальные вещества. Диамагнетики не проявляют видимой реакции на присутствие магнитного поля, потому что электроны в их атомах вращаются в равных количествах в противоположных направлениях.

    ФМРТ: Функциональный магнитный Резонансная томография или FMRI — это неинвазивный метод визуализации активационного областей мозга различными видами физических ощущений (зрение, звук, осязание, вкус, запах) или активность, такая как решение проблем и/или движение (ограниченное машина).

    МРТ: МРТ является неинвазивным метод визуализации, используемый для создания высокодетализированных анатомических изображений в медицине.

    Парамагнитные материалы : это металлы, которые слабо притягиваются к магнитам.Среди них алюминий, золото и медь. Атомы этих веществ содержат электроны, большинство из которых вращаются в одном направлении… но не все. Это придает атомам некоторую полярность. На них лишь слабо влияет магнитное поле (вы не сможете поднять магнитом даже крошечный кусочек золота), и, поскольку некоторые атомы можно повернуть так, чтобы их полюса были направлены в одном и том же направлении, эти металлы могут стать очень слабые магниты. Их силу притяжения можно измерить только чувствительными приборами.

    T1 или релаксация спиновой решетки Время: В МРТ и фМРТ количество времени, которое требуется для атомов. в индуцированном МРТ высокоэнергетическом резонансе, чтобы вернуться к своему равновесному значению, т. е. время, необходимое для достижения равновесного значения намагниченности по размеру Z возврат из нуля после радиочастотного импульса. Типичные значения T1: около 1с.

    T2 или Время релаксации Spin-Spin : В МРТ и фМРТ мера скорости изменения спиновых фаз от МРТ-индуцированный высокоэнергетический резонанс с их нормальной низкой энергией; типичные значения составляет около 100 мс.

    T2* или BOLD или Уровень кислорода в крови Зависимый сигнал : Мера вариации сигнала из-за пространственного и временное изменение локальных концентраций деоксигенированного гемоглобина в капиллярного русла в результате радиочастотного импульса на фМРТ.

    Телса: Телса — это единица мера магнитной силы. Одна тельса определяется как достаточно магнитная заставить индуцировать 1 вольт электричества в одновитковой цепи в течение 1 секунды времени на каждый квадратный метр.

    Воксель : Сокращение для элемента объема, который является базовой единицей реконструкции КТ или МРТ; представлен в виде пикселя на дисплее изображения CT или MR. В каждом вокселе содержится примерно 60 000 клеток мозга.

     

    Диамагнетизм и парамагнетизм — MagLab

    Думаете, магнитными свойствами обладают только железо, никель и другие «ферромагнитные» вещества? На самом деле все так или иначе реагирует на магнитные поля.

    Лишь немногие встречающиеся в природе материалы — железо, никель, кобальт и гадолиний* — являются ферромагнитными , то есть сильно реагируют на магнитное поле, выравниваясь с ним. Все материалы, однако, испытывают какую-то реакцию на магнитные поля, хотя эта реакция может быть настолько слабой, что она незаметна человеческому глазу. Эти реакции описаны в тексте и интерактивном руководстве ниже.

    Эти силы трудно понять, потому что они возникают на атомном уровне из-за присутствия электронов — отрицательно заряженных частиц — в атомах.Эти электроны реагируют на внешнее магнитное поле, ориентируясь в одном или противоположном направлении. Эта ориентация известна как магнитный момент .

    В ферромагнитных веществах электроны легко выравниваются (в областях, называемых магнитными доменами) с внешними магнитными полями, такими как магнитное поле Земли, и остаются такими. Парамагнитные  вещества также выравниваются с внешними магнитными полями, но эффект слабее и более мимолетный. В отличие от ферромагнитных материалов, которые сохраняют свою ориентацию даже после того, как покидают внешнее магнитное поле, в парамагнетиках электроны возвращаются к своей первоначальной ориентации, некоторые из которых направлены в одну сторону, некоторые — в другую.(Ферромагнитные материалы остаются намагниченными из-за уникального расположения их электронов).

    В диамагнетизме , другом магнитном явлении, электроны внутри вещества реагируют на внешнее магнитное поле, по существу, вращаясь быстрее. Все это вращение создает магнитные силы, сопротивляющиеся внешнему полю. Поскольку все атомы обладают электронами, все материалы в той или иной степени диамагнитны. Но если они присутствуют, более сильные силы парамагнетизма или ферромагнетизма легко затмят диамагнетизм.

    С помощью этого интерактивного учебного пособия изучите реакцию различных распространенных парамагнитных и диамагнитных материалов на воздействие сильного магнита. Сделайте выбор в раскрывающемся меню Выберите материал , и между полюсами сильного электромагнита с переменным зазором появится диск из этого материала. Затем нажмите и перетащите диск, чтобы изменить его положение; при освобождении он естественным образом выравнивается либо с магнитным полем магнита (парамагнетик), либо против него (диамагнитный).Парамагнетики обычно выравниваются с внешним магнитным полем и усиливают его, в то время как диамагнетики частично вытесняют приложенное поле и всегда выравниваются так, что они перпендикулярны его силовым линиям магнитного поля. (Хорошо известный эффект Мейснера является особым примером диамагнетизма, связанного со сверхпроводимостью).

    Играя с этими различными элементами, вы заметите, что при смещении они возвращаются к своему парамагнитному или диамагнитному выравниванию с разной скоростью.Хотя это и не буквальное представление, оно иллюстрирует различную степень магнитной восприимчивости , которой обладают эти материалы.


    *Пятый элемент, диспрозий, также становится ферромагнитным, но только при низких температурах.

    Что такое парамагнетики, их свойства и примеры ~ Физика повсюду

    Вещество, которое слабо притягивается магнитом и атомы которого обладают суммарным магнитным моментом со всеми атомными магнитными моментами, случайно направленными в отсутствие внешнего магнитного поля. поля, но способные ориентироваться в направлении приложенного магнитного поля, называется парамагнитным материалом.

    👉 Если тонкий стержень из парамагнетика свободно подвешен в однородном магнитном поле, он

    остановится так, что его длина будет параллельна направлению поля.

    👉 Эти материалы при помещении во внешнее неоднородное магнитное поле имеют тенденцию двигаться от более слабой части

    к более сильной части поля.

    👉 В отсутствие внешнего магнитного поля дипольные моменты атомов ориентированы случайным образом

    и, следовательно, суммарный дипольный момент парамагнитного вещества равен нулю.

    👉 Когда парамагнитное вещество находится во внешнем магнитном поле, крошечные атомные магниты

    стремятся выровнять свою ось параллельно приложенному полю и проявлять магнитные эффекты. Как только внешнее поле

    снимается, атомные магниты снова становятся беспорядочно ориентированными, и вещество

    теряет свой магнетизм.

    👉 Поскольку парамагнитные материалы теряют свой магнетизм при снятии внешнего поля, их

    нельзя использовать для изготовления постоянных магнитов.

    👉 Если часовое стекло, содержащее небольшое количество парамагнитной жидкости, поместить на два разных

    магнитных полюса, жидкость покажет возвышение посередине.

    👉 Если к парамагнитной жидкости в одном плече U-образной трубки приложить магнитное поле, уровень жидкости в этом плече поднимется

    .

    👉 Если парамагнитный газ ввести между полюсными наконечниками магнита, он распространяется в

    направлении поля.

    👉 Чувствительность мала и положительна

    👉 Чувствительность уменьшается с повышением температуры.Восприимчивость обратно пропорциональна температуре.

    Несколько примеров парамагнитных веществ: платина, алюминий, хром, натрий, магний, литий, кислород и т. д. 

    Магнитные свойства — Химия LibreTexts

    Магнитный момент системы измеряет силу и направление ее магнетизма. Сам термин обычно относится к магнитному дипольному моменту. Все, что является магнитным, например, стержневой магнит или петля электрического тока, имеет магнитный момент.Магнитный момент является векторной величиной, имеющей величину и направление. Электрон обладает магнитным дипольным моментом электрона, создаваемым собственным свойством вращения электрона, что делает его движущимся электрическим зарядом. Есть много различных магнитных свойств, включая парамагнетизм, диамагнетизм и ферромагнетизм.

    Интересной характеристикой переходных металлов является их способность образовывать магниты. Комплексы металлов с неспаренными электронами являются магнитными. Поскольку последние электроны находятся на d-орбиталях, этот магнетизм должен быть связан с наличием неспаренных d-электронов.Спин отдельного электрона обозначается квантовым числом \(m_s\) как +(1/2) или –(1/2). Этот спин отрицается, когда электрон соединяется с другим, но создает слабое магнитное поле, когда электрон не спарен. Более неспаренные электроны усиливают парамагнитные эффекты. Электронная конфигурация переходного металла (d-блок) изменяется в координационном соединении; это происходит из-за сил отталкивания между электронами в лигандах и электронами в соединении. В зависимости от силы лиганда соединение может быть парамагнитным или диамагнитным.

    Ферромагнетизм (постоянный магнит)

    Ферромагнетизм является основным механизмом, с помощью которого определенные материалы (например, железо) образуют постоянные магниты . Это означает, что соединение проявляет постоянные магнитные свойства, а не только в присутствии внешнего магнитного поля (рис. \(\PageIndex{1}\)). В ферромагнитном элементе электроны атомов сгруппированы в домены, в которых каждый домен имеет одинаковый заряд. В присутствии магнитного поля эти домены выстраиваются так, что заряды во всем соединении параллельны.Может ли соединение быть ферромагнитным или нет, зависит от количества неспаренных электронов и размера его атома.

    Рисунок \(\PageIndex{1}\): Ферромагнетизм (a) ненамагниченного материала и (2) намагниченного материала с соответствующими магнитными полями.

    Ферромагнетизм, постоянный магнетизм, связанный с никелем, кобальтом и железом, является обычным явлением в повседневной жизни. Примеры знания и применения ферромагнетизма включают дискуссию Аристотеля в 625 г. до н.э., использование компаса в 1187 г. и современный холодильник.Эйнштейн продемонстрировал, что электричество и магнетизм неразрывно связаны в его специальной теории относительности.

    Парамагнетизм (притяжение к магнитному полю)

    Парамагнетизм относится к магнитному состоянию атома с одним или несколькими неспаренными электронами. Неспаренные электроны притягиваются магнитным полем из-за магнитных дипольных моментов электронов. Правило Хунда гласит, что электроны должны занимать каждую орбиталь по отдельности, прежде чем любая орбиталь будет занята дважды. Это может оставить атом со многими неспаренными электронами.Поскольку неспаренные электроны могут вращаться в любом направлении, они проявляют магнитные моменты в любом направлении. Эта способность позволяет парамагнитным атомам притягиваться к магнитным полям. Двухатомный кислород \(O_2\) является хорошим примером парамагнетизма (описанного с помощью теории молекулярных орбиталей). На следующем видео показан жидкий кислород, притягиваемый магнитным полем, создаваемым сильным магнитом:

    Видео \(\PageIndex{1}\): Парамагнетизм жидкого кислорода

    Диамагнетизм (отталкиваемый магнитным полем)

    Как показано на видео, молекулярный кислород (\(\ce{O2}\)) является парамагнитным и притягивается к магниту. Напротив, молекулярный азот (\(\ce{N_2}\)) не имеет неспаренных электронов и является диамагнитным; на него не действует магнит. Диамагнетики характеризуются наличием спаренных электронов, например, отсутствием неспаренных электронов. Согласно принципу запрета Паули, согласно которому никакие два электрона не могут одновременно находиться в одном и том же квантовом состоянии, спины электронов ориентированы в противоположных направлениях. Это заставляет магнитные поля электронов уравновешиваться; таким образом, нет чистого магнитного момента, и атом не может быть притянут магнитным полем.На самом деле диамагнитные вещества слабо отталкиваются магнитным полем, как показано на примере пироуглеродного листа на рисунке \(\PageIndex{2}\).

    Рисунок \(\PageIndex{2}\): Левитирующий пиролитический углерод: небольшой (~ 6 мм) кусочек пиролитического графита, парящий над массивом постоянных неодимовых магнитов (кубики 5 мм на куске стали). Обратите внимание, что полюса магнитов выровнены вертикально и чередуются (два с северной стороной вверх и два с южной стороной вверх по диагонали). (Общественное достояние; Sparka через Википедию).

    Как определить, является ли вещество парамагнитным или диамагнитным

    Магнитные свойства вещества можно определить, изучив его электронную конфигурацию: если в нем есть неспаренные электроны, то вещество парамагнитно, а если все электроны спарены, то вещество диамагнитно. Этот процесс можно разбить на три этапа:

    1. Запишите электронную конфигурацию
    2. Нарисуйте валентные орбитали
    3. Определите, существуют ли неспаренные электроны
    4. Определите, является ли вещество парамагнитным или диамагнитным

      Пример \(\PageIndex{1}\): атомы хлора

      Шаг 1. Найдите электронную конфигурацию

      Для атомов Cl электронная конфигурация 3s 2 3p 5

      Шаг 2: Нарисуйте валентные орбитали

      Игнорируйте основные электроны и сосредоточьтесь только на валентных электронах.

      Шаг 3: Найдите неспаренные электроны

      Имеется один неспаренный электрон.

      Этап 4. Определите, является ли вещество парамагнитным или диамагнитным

      Поскольку имеется неспаренный электрон, атомы \(\ce{Cl}\) парамагнитны (хотя и слабо).

      Пример \(\PageIndex{2}\): атомы цинка

      Шаг 1. Найдите электронную конфигурацию

      Для атомов Zn электронная конфигурация 4s 2 3d 10

      Шаг 2: Нарисуйте валентные орбитали

      Шаг 3: Найдите неспаренные электроны

      Неспаренных электронов нет.

      Этап 4. Определите, является ли вещество парамагнитным или диамагнитным

      Поскольку неспаренных электронов нет, атомы \(\ce{Zn}\) диамагнитны.

      Упражнение \(\PageIndex{1}\)

      1. Сколько неспаренных электронов содержится в атомах кислорода?
      2. Сколько неспаренных электронов содержится в атомах брома?
      3. Укажите, являются ли атомы бора парамагнитными или диамагнитными. {-}}\) парамагнитными или диамагнитными.{2+}}\) ионы бывают парамагнитными или диамагнитными.
      Ответить на
      Атом O имеет электронную конфигурацию 2s 2 2p 4 . Следовательно, O имеет 2 неспаренных электрона.
       
      Ответ б
      Атом Br имеет электронную конфигурацию 4s 2 3d 10 4p 5 . Следовательно, Br имеет 1 неспаренный электрон.
       
      Ответ c
      Атом B имеет электронную конфигурацию 2s 2 2p 1 .{2+}}\) ион имеет 3d 6 в качестве электронной конфигурации. Поскольку у него 4 неспаренных электрона, он парамагнетик.

        Парамагнетики и диамагнетики и влияние на них температуры

        УИН
        https://hdl.handle.net/10355/15459
        https://doi.org/10.32469/10355/15459
        dc. contributor.advisor Lipscomb, M. L. eng
        dc.contributor.author Саммерс, Джозеф eng
        постоянный ток.дата выпуска 1901 англ
        dc.date.submitted 1901 eng
        dc.description Имя автора указать как рукописное примечание на последней странице eng
        dc.description «Утверждено, М.Л. Липскомб, профессор физики, 1 мая 1901 г.» eng
        dc.description Машинопись eng
        dc.описание М.А. Университет Миссури 1901 eng
        dc.description.abstract Во второй половине восемнадцатого века считалось, что только некоторые вещества, такие как железо, никель и кобальт, обладают магнитными свойствами. Понемногу исследовательская работа шла до сих пор, считается, что все вещества либо притягиваются, либо отталкиваются магнитом. Это притяжение или отталкивание у большинства веществ крайне слабо. Те, что притягиваются, Фарадей называет парамагнетиками, а те, что отталкиваются, называют диамагнетиками. англ
        dc.format.extent 21 лист eng
        dc.identifier.merlin b24875478 eng
        dc.identifier.oclc 26714086 eng
        dc.identifier.uri https://hdl.handle.net/10355/15459
        dc.identifier.uri https://doi.org/10.32469/10355/15459 eng
        постоянный ток.язык английский английский
        dc.publisher Университет Миссури eng
        dc.relation.ispartofcommunity Университет Миссури — Колумбия. Высшая школа. Тезисы и диссертации eng
        DC.права OpenAccess. англ
        dc. rights.license Эта работа находится под лицензией Creative Commons Attribution-NonCommercial-NoDerivs 3.0 Лицензия.
        dc.source Оцифровано в лаборатории оцифровки библиотек Университета Миссури — Колумбия, штат Массачусетс, в 2011 г. eng
        dc.subject.lcsh Парамагнетизм eng
        dc.subject.lcsh Диамагнетизм eng
        dc.subject.lcsh Температура eng
        dc.title Парамагнетики и диамагнетики и влияние на них температуры eng
        постоянный ток.тип Диссертация англ
        Дипломная.дисциплина Физика (МУ) анг
        автор диссертации Университет Миссури английский язык
        дипломная.степень.уровень Магистр английский
        название диссертации Магистр гуманитарных наук eng

        [Пояснение] Типы магнитных материалов и их свойства [Диамагнитные, парамагнитные, ферромагнитные материалы]

        Все материалы обладают магнитными свойствами . Железный гвоздь, поднесенный к полюсу стержневого магнита, сильно притягивается им и прилипает к нему. Аналогично ведут себя сталь, кобальт и никель. Такие вещества называются ферромагнитными материалами. Одни вещества слабо притягиваются магнитом, другие отталкиваются. Их называют парамагнетиками и диамагнетиками соответственно. Все вещества, твердые тела, жидкости и газы относятся к одному или другому из этих классов
        Рис. 1 Магнит

        Диамагнитные вещества


        Некоторые вещества при помещении в магнитное поле слабо намагничиваются против направления намагничивающего поля.При приближении к полюсу сильного магнита они несколько отталкиваются от магнита. Эти вещества называются диамагнетиками, а их магнетизм называется диамагнетизмом. Примерами диамагнитных веществ являются висмут, цинк, медь, серебро, золото, свинец, вода, ртуть, хлорид натрия, азот, водород.

        Парамагнитные вещества


        Некоторые вещества, помещенные в магнитное поле, слабо намагничиваются в направлении намагничивающего поля.При приближении к полюсу сильного магнита они притягиваются к магниту. Эти вещества называются парамагнетиками, а их магнетизм называется парамагнетизмом.
        Примерами парамагнитных веществ являются алюминий, натрий, платина, марганец, сурьма, хлорид меди, жидкий кислород, растворы солей железа и никеля.

        Ферромагнитные вещества


        Некоторые вещества, помещенные в магнитное поле, сильно намагничиваются в направлении намагничивающего поля.Они быстро притягиваются к магниту, если их приблизить к любому из полюсов магнита. Эти вещества называются ферромагнетиками, а их магнетизм называется ферромагнетизмом.
        Примерами ферромагнитных веществ являются железо, никель, кобальт, магнетит.

        На самом деле каждый материал, вообще говоря, диамагнетик . В парамагнитных или ферромагнитных веществах диамагнитные свойства маскируются более сильными парамагнитными или ферромагнитными свойствами.


        Свойства диамагнетиков, парамагнетиков, ферромагнетиков

        Свойства диамагнетиков

        Эти вещества слабо отталкиваются магнитом. При помещении в намагничивающее поле они слабо намагничиваются в направлении, противоположном направлению поля. Это означает, что намагниченность М в диамагнетиках слабая, направленная против намагничивающего поля. Таким образом, восприимчивость диамагнетиков мала и отрицательна. Далее, плотность потока в диамагнетике, помещенном в намагничивающее поле, несколько меньше, чем в свободном пространстве.Таким образом, относительная магнитная проницаемость µ(r) немного меньше 1.
        полюсов, то его ось становится перпендикулярной магнитному полю (рис. 2). Полюса, образующиеся на двух сторонах стержня, аналогичны ближайшим магнитным полюсам.
        Рис. 3 Влияние расстояния между магнитными полюсами на диамагнитную жидкость

        В неоднородном магнитном поле диамагнитное вещество стремится двигаться от более сильной части поля к более слабой.Если взять диамагнитную жидкость в часовом стекле, расположенном на двух магнитных полюсах очень близко друг к другу, то жидкость будет сдавлена ​​в середине (рис. 3), где поле наиболее сильное. Теперь, если расстояние между полюсами увеличить, жидкость поднимается посередине, потому что теперь вблизи полюсов поле наиболее сильное. (Рис. 3)
        Рис. 4 Воздействие магнита на диамагнитное вещество в U-образной трубке

        Если в U-образную трубку налить диамагнитный раствор и поместить одно плечо этой U-образной трубки между полюсами сильного магнита, то уровень раствора в этом плече понизится (рис.4).

        Когда диамагнитный газ поднимается между полюсами магнита
        , он распространяется по полю.

        Восприимчивость диамагнитного вещества не зависит от температуры.


        Свойства парамагнитных веществ


        Эти вещества слабо притягиваются магнитом. Когда они помещены в намагничивающее поле, они слабо намагничиваются в направлении поля, то есть намагниченность в парамагнетиках слабая, но в том же направлении, что и намагничивающее поле.это у них малая восприимчивость Xm. Далее плотность магнитного потока в парамагнетике, помещенном в намагничивающее поле, несколько больше, чем в свободном пространстве. Таким образом, относительная проницаемость для парамагнетиков немного больше 1.

        Парамагнетики проявляют следующие свойства:


        Рис. 5 Воздействие магнита на стержень из парамагнитного материала

        (i) Когда стержень из парамагнетика свободно подвешен между двумя магнитными полюсами, его ось становится параллельной магнитному полю (рис. 5). Полюса, образующиеся на концах стержня, противоположны ближайшим магнитным полюсам.
        Рис. 6 Влияние расстояния между магнитными полюсами на парамагнитную жидкость

        (ii) В неоднородном магнитном поле парамагнетики имеют тенденцию перемещаться от более слабой части магнитного поля к более сильной. Если взять парамагнитную жидкость в часовое стекло, поместив его над двумя близлежащими магнитными полюсами, то жидкость поднимется посередине (рис.6 (а)], где поле наиболее сильное. Теперь, если расстояние между полюсами увеличить, жидкость сдавливается в середине и поднимается у краев (рис. 6 (б)], потому что теперь поле наиболее сильно вблизи полюсов.

        Если парамагнитный раствор налить в U-образную трубку и одно плечо U-образной трубки поместить между двумя полюсами, уровень раствора в этом плече поднимется.

        Если парамагнитный газ поднимается между полюсными наконечниками магнита, он распространяется вдоль поля.

        Восприимчивость парамагнитного вещества обратно пропорциональна температуре вещества в градусах Кельвина, то есть

        Xm ∝ 1/T

        Это известно как закон Кюри.

        Свойства ферромагнитных веществ

        Эти вещества, которые сильно притягиваются магнитом, проявляют все свойства парамагнетиков в гораздо большей степени. Например, они сильно намагничиваются в относительно слабых намагничивающих полях в том же направлении, что и поле, то есть намагниченность М в ферромагнитных материалах сильная, и в том же направлении, что и намагничивающее поле. Они имеют относительные проницаемости порядка сотен и тысяч.Точно так же восприимчивости ферромагнетиков имеют большие положительные значения.

        Ферромагнитные вещества проявляют следующие свойства:
        (i) Сильно притягиваются к магнитному полю.
        (ii) Ферромагнитный стержень, свободно подвешенный в магнитном поле, легко входит в магнитное поле.
        (iii) Относительная проницаемость


        μ r=( B m ∕ B 0)

        очень велико, как B м >> B 0, где B м — магнитное поле в ферромагнитном веществе, а
        B 0 — напряженность магнитного поля в свободном пространстве.

        (iv) магнитная восприимчивость очень велика и изменяется с температурой очень сложным образом в соответствии с уравнением

        Χ m = C/TT c

        , известным как закон Кюри-Вейсса
        (v) Вектор B ферромагнитных веществ показывает гистерезис.

        Температура Кюри
        Ферромагнетизм уменьшается с повышением температуры. Если нагреть ферромагнитное вещество, то при определенной температуре ферромагнитное свойство вещества внезапно исчезает, и вещество становится парамагнитным.Температура, выше которой ферромагнитное вещество становится парамагнетиком, называется температурой Кюри вещества. Температура Кюри железа 770, никеля 358.

        Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

        Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


        Настройка браузера на прием файлов cookie

        Существует множество причин, по которым файл cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее распространенные причины:

        • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки браузера, чтобы принять файлы cookie, или спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
        • Ваш браузер спрашивает, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файл cookie.
        • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Попробуйте другой браузер, если вы подозреваете это.
        • Дата на вашем компьютере в прошлом.Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы это исправить, установите правильное время и дату на своем компьютере.
        • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

        Почему этому сайту требуются файлы cookie?

        Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Предоставить доступ без файлов cookie потребует от сайта создания нового сеанса для каждой посещаемой вами страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


        Что сохраняется в файле cookie?

        Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в файле cookie; никакая другая информация не фиксируется.

        Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, если вы не решите ввести его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступ к остальной части вашего компьютера, и только сайт, создавший файл cookie, может его прочитать.

        Добавить комментарий

        Ваш адрес email не будет опубликован.

        2015-2019 © Игровая комната «Волшебный лес», Челябинск
        тел.:+7 351 724-05-51, +7 351 777-22-55 игровая комната челябинск, праздник детям челябинск