Ферромагнетики картинки: D1 84 d0 b5 d1 80 d1 80 d0 be d0 bc d0 b0 d0 b3 d0 bd d0 b5 d1 82 d0 b8 d0 ba d0 b8 картинки, стоковые фото D1 84 d0 b5 d1 80 d1 80 d0 be d0 bc d0 b0 d0 b3 d0 bd d0 b5 d1 82 d0 b8 d0 ba d0 b8

Содержание

Открыты новые свойства слабых ферромагнетиков

) резка плоскости по центру БЖ.Перенормировка состояний меньшинства (↓) и большинства (↑) зависит только от расстояния | k | от точки Γ до границы BZ, где \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( k ) становится постоянным и выполняются периодические граничные условия

Функциональная зависимость для мажоритарных и неосновных спиновых электронов была выбрано таким образом, чтобы наилучшее совпадение рассчитанных интенсивностей фотоэмиссии было получено с измеренной спектральной функцией с разрешением по спину, как показано на рис.2а, а также в полных двумерных импульсных дисках при нескольких энергиях связи. Это ℑ \ (\ frak {m} \) Σ σ качественно следует предыдущим результатам DMFT 11 , которые, однако, недооценивают уширение, особенно близко к E F (см. Рис. 3a). Заметно увеличенное уширение, обнаруженное непосредственно под E F , дополнительно подтверждается шириной линий (символами), извлеченными из отдельных спектров (см. Дополнительный рисунок 3).

Дисперсия собственной энергии в полном BZ

Одного \ (\ frak {m} \) Σ, зависящего от E , недостаточно для полного описания экспериментальных импульсных дисков и спектральной функции.Это становится наиболее очевидным, если посмотреть на положение дна полосы параболического большинства в точке Γ, которая находится при слишком большой энергии связи на рис. 2c. Отметим, что также включая зависящее от энергии уширение согласно исх. 11 недостаточно для смещения основной интенсивности к началу нижней части основной полосы, обозначенной пунктирной линией при E F –0,7 эВ.

Чтобы включить зависимость перенормировки k , мы описываем \ (\ frak {Re} \) Σ = \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( k ) как сглаженная функция, которая зависит только от расстояния от центра БЖ, как показано на рис.3b (см. Методы). Измеренные диски импульсов с разрешенным спином особенно чувствительны к энергетическому положению основных и неосновных спиновых состояний. Таким образом, прямое сравнение с расчетными позволяет проверить перенормировку по всей БЗ. Эффект перенормировки, зависящей от k , показан на рис. 2б, где состояния, близкие к Γ, скорректированы вверх, а энергетическое согласие состояний на границе ЗБ сохраняется. Соответствующая перенормировка массы m * , выраженная сглаживанием полос, является важным признаком электронных корреляций 26 .В частности, идеально воспроизводятся спектральные особенности вдоль направления WXW, такие как основная интенсивность при E F -300 мэВ и слабые неосновные состояния, расходящиеся до E F -2 эВ (сравните пунктирные кривые на рис. Рис. 2а, б).

Мы также протестировали эффект чисто локальной обработки корреляций, которая привела бы к описанию собственной энергии, зависящей только от энергии, но не от волнового вектора. В то время как такая собственная энергия имеет вид Σ σ ( E ) = \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( E ) + i · ℑ \ (\ frak {m } \) Σ σ ( E ), как использовалось в предыдущей работе, действительно может привести к аналогичным спектрам фотоэмиссии в одной точке k , т.е.е., точка Γ, перенормировка состояний при больших k , т.е. на линии W-X-W, описывается плохо. В диске с постоянной энергией и импульсом состояния также пересекались бы в разных точках k || , что приводит к качественно другим картинам фотоэмиссии, чем наблюдаемые в эксперименте. Следовательно, модель только локальных корреляций не может описывать собственную энергию и, таким образом, перенормировку состояний так же хорошо, как это было найдено для собственной энергии, зависящей от волнового вектора, представленной здесь (см. Дополнительный рис.5 для сравнения). Это согласуется с выводами из исх. 13,14 , где подход DMFT — как локальная теория — не смог воспроизвести правильные энергии полос при всех волновых векторах.

Комплексная собственная энергия, как описано выше, является функцией E , k и спина электрона. Этот Σ σ ( E , k ) должен одновременно описывать эффект многочастичного индуцированного уширения и перенормировки времени жизни во всей BZ и для всех энергий E E F .Чувствительным тестом, если это описание является успешным, является сравнение измеренных двумерных импульсных дисков с разрешением по спину с соответствующими теоретическими 5 . Экспериментальные импульсные диски показаны на рис. 4a – e рядом с результатом расчетов 1SM в широком диапазоне энергий. Мы находим удивительно хорошее совпадение всех характерных особенностей во всем диапазоне энергий и импульсов, подтверждая полную дисперсию собственной энергии Σ σ ( E , k ), включая зависящее от энергии уширение ℑ \ (\ frak {m} \) Σ σ ( E ) и перенормировка, зависящая от волнового вектора \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( k ).

Рис. 4

Карты импульсов фотоэмиссии со спиновым разрешением. a e Выбранные диски с постоянной энергией и импульсом из эксперимента с разрешением по спину (левая половина каждой панели) для hv = 50 эВ при E F ( a ) до E F -3,0 эВ ( e ). Эти участки также отмечены на рис. 2. Расчетные карты фотоэмиссии при тех же энергиях отображаются в правой половине каждого изображения. В расчетах учтены поправки, зависящие от энергии и импульса для ℑ \ (\ frak {m} \) Σ σ ( E ) и \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( к ).Красный и синий цвета соответствуют интенсивностям основного и неосновного электронных состояний, соответственно.

Спин-зависимое уширение, которое намного больше для большинства электронов, приводит к количественному согласию теоретического спектра с экспериментом, воспроизводя резкие полосы и FS- контур на E F и начало невыразительного мажоритарного фона спина. В FS-контуре количественно воспроизводятся даже крошечные детали, такие как кольца неосновных состояний вокруг точки X и узор вокруг Γ-точки, по сравнению с экспериментом на рис.1c. Что касается энергетического уширения, то для мажоритарных спиновых состояний перенормировка оказывается намного сильнее, чем для неосновных.

Та же модель применима и для волновых векторов с k ≠ 0. Чтобы проверить это поведение, мы также сравниваем результаты 1SM с дисками спинового разрешения, измеренными при энергиях фотонов 70 и 85 эВ. Как показано на рис. 1, эти участки не проходят через Γ-точку. Результаты показаны на рис. 5a – d, e – h соответственно.В расчетах 1SM, отображаемых в правой половине каждой панели, используется та же функциональная зависимость для Σ σ ( E , k ), как указано выше. Однако, поскольку соответствующие волновые векторы смещены по оси k от Γ-точки, существует минимальное расстояние | k | из Γ даже в центре импульсного диска. Поскольку Σ d ( k ) оценивается в трехмерной (3D) BZ, амплитуда поэтому уменьшается по сравнению с рис.3б при 50 эВ. Аналогичным образом, перемещение к соседней BZ (сравните пунктирные линии на рис. 5a – h) приводит к увеличению значения Σ, поскольку эти волновые векторы имеют k в своих соответствующих BZ.

Рис. 5

Карты импульса фотоэмиссии с разрешением по спину при hv = 70 эВ и 85 эВ. Выбранные изображения с постоянной энергией из эксперимента с разрешением по спину (левая половина) для hv = 70 эВ ( a d ) и для hv = 85 эВ ( e h ).Хотя импульсные диски на этих hv s ( i ) не пересекаются с высокой спектральной плотностью большинства вдоль направлений WXW, здесь также наблюдается заметное увеличение интенсивности основного фона между -0,2 эВ и -0,4 эВ, что указывает на то, что особенно короткое время жизни в большинстве состояний несколько 100 мэВ ниже E F . На рассчитанных фотоэмиссионных картах (правая половина) хорошо воспроизведено положение и уширение особенностей большинства и меньшинства. В расчетах учтены поправки, зависящие от энергии и импульса для ℑ \ (\ frak {m} \) Σ σ ( E ) и \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( к ). j Изменение \ (\ frak {Re} \) Σ σ ( k ) как функция от k || при hv = 70 эВ. k То же для hv = 85 эВ

Также для импульсных дисков, пересекающих BZ над Γ-точкой, обнаружено превосходное количественное согласие картин фотоэмиссии между экспериментом и 1SM: в частности, рассчитанные фотоэмиссионные картины при в то же время показывают согласие с экспериментом как в центре ( k || ≈ 0), так и во внешних областях импульсных дисков, e.g., в точках L или L ’на рис. 5, подтверждая изменение \ (\ frak {Re} \) Σ по всей трехмерной BZ.

6.8: Ферро-, ферри- и антиферромагнетизм

Магнетизм металлов и других материалов определяется орбитальным и спиновым движением неспаренных электронов и способом выравнивания неспаренных электронов друг с другом. Все магнитные вещества парамагнитны при достаточно высокой температуре, когда тепловая энергия (kT) превышает энергию взаимодействия между спинами на соседних атомах.Ниже определенной критической температуры вращения могут принимать различные виды упорядоченного расположения.

Наглядное описание упорядочения спинов в ферромагнетизме, антиферромагнетизме, ферримагнетизме и парамагнетизме

Давайте начнем с рассмотрения отдельного атома в ОЦК-структуре металлического железа. Fe находится в группе VIIIb периодической таблицы, поэтому имеет восемь валентных электронов.Атом продвигается в состояние 4s 1 3d 7 для образования связей. Локализованная картина d-электронов для отдельного атома железа может выглядеть так:

Поскольку каждый неспаренный электрон имеет спиновый момент 1/2, полный спиновый угловой момент, S , для этого атома равен:

\ (S = 3 \ frac {1} {2} = \ frac {3} {2} \) (в единицах h / 2π)

Мы можем представить каждый атом Fe в твердом теле как небольшой стержневой магнит с только спиновым моментом S 3/2.Спиновые моменты соседних атомов могут выстраиваться параллельно (↑ ↑), антипараллельно (↑ ↓) или случайным образом. В ОЦК Fe наблюдается тенденция к параллельному выравниванию из-за положительного знака обменного взаимодействия. Это приводит к упорядочению ферромагнетик , в котором все спины в магнитном домене (обычно сотни элементарных ячеек по ширине) имеют одинаковую ориентацию, как показано на рисунке справа. Напротив, отрицательное обменное взаимодействие между соседними атомами в ОЦК Cr приводит к антиферромагнитному упорядочению .Третье устройство, ферримагнитное упорядочение , является результатом антипараллельного выравнивания спинов на соседних атомах, когда магнитные моменты соседей не равны. В этом случае спиновые моменты не компенсируются и возникает чистая намагниченность. Механизм упорядочения подобен механизму антиферромагнитного твердого тела, но магнитные свойства напоминают свойства ферромагнетика. Ферримагнитное упорядочение наиболее часто встречается в оксидах металлов, как мы узнаем в главе 7.

Намагниченность и восприимчивость

Магнитная восприимчивость , · твердого тела зависит от упорядочения спинов.Парамагнитные, ферромагнитные, антиферромагнитные и ферримагнитные твердые тела имеют χ> 0, но величина их восприимчивости зависит от типа упорядочения и температуры. Мы увидим эти виды магнитного упорядочения в основном среди элементов 3d и 4f , а также их сплавов и соединений. Например, Fe, Co, Ni, Nd 2 Fe 14 B, SmCo 5 и YCo 5 — все ферромагнетики, Cr и MnO — антиферромагнетики, а Fe 3 O 4 и CoFe 2 O 4 — ферримагнетики.Диамагнитные соединения имеют слабую отрицательную восприимчивость (χ <0).

Определения

  • H = приложенное магнитное поле (единицы: Генри (H))
  • B = индуцированное магнитное поле в материале (единицы: Тесла (Т))
  • M = намагниченность, которая представляет магнитные моменты в материале в присутствии внешнего поля H.

Магнитная восприимчивость χ = M / H

Обычно χ дается в молярных единицах в системе cgs :

χ M = молярная восприимчивость (единицы: см 3 / моль)

Типичные значения χ M :

Соединение Тип магнетизма χ при 300 К (см 3 / моль)
SiO 2 Диамагнитный — 3 x 10 -4
Металл Pt Паули парамагнитный + 2 х 10 -4
Gd 2 (SO 4 ) 3 .{2} _ {eff} \]

Обратите внимание, что C не является «константой» в обычном смысле, потому что она зависит от µ eff , эффективного магнитного момента молекулы или иона, который, в свою очередь, зависит от количества неспаренных электронов:

\ [\ mu_ {eff} = \ sqrt {n (n + 2)} \ mu_ {B} \]

Закон Кюри парамагнетика. График зависимости 1 / χ от абсолютной температуры представляет собой прямую линию с наклоном 1 / C и нулевой точкой пересечения.{2} \]

Эти уравнения связывают молярную восприимчивость, объемную величину, которая может быть измерена с помощью магнитометра, с µ eff , величиной, которая может быть вычислена из числа неспаренных электронов, n. Об этой формуле следует отметить два важных момента:

  • Магнитная восприимчивость обратно пропорциональна абсолютной температуре с константой пропорциональности C (закон Кюри)
  • Пока что речь идет только о парамагнитных веществах, в которых нет взаимодействия между соседними атомами.

Число неспаренных электронов на атом, определенное из констант Кюри переходных металлов и их сплавов 1: 1.

Возвращаясь к изолированному атому Fe с его тремя неспаренными электронами, мы можем измерить константу Кюри для металлического железа (выше температуры его перехода в парамагнитное твердое тело) и сравнить ее с расчетом µ eff .Поскольку n = 3, мы вычисляем:

\ [\ mu_ {eff} = \ sqrt {(3) (5)} \ mu_ {B} = 3,87 \ mu_ {B} \]

График справа показывает количество неспаренных электронов на атом, рассчитанное на основе измеренных констант Кюри, для магнитных элементов и сплавов 1: 1 в серии 3d. Пик графика составляет 2,4 спина на атом, что немного ниже, чем мы рассчитали для изолированного атома железа. Это отражает тот факт, что существует некоторое спаривание d-электронов, т.е. что они вносят некоторый вклад в связывание в этой части периодической таблицы.

Восприимчивость ферро-, ферри- и антиферромагнетиков

Ниже определенной критической температуры спины твердого парамагнитного вещества по порядку и восприимчивости отклоняются от простого закона Кюри. Поскольку упорядочение зависит от короткодействующего обменного взаимодействия, эта критическая температура изменяется в широких пределах. Металлы и сплавы в серии 3d имеют тенденцию иметь высокие критические температуры, потому что атомы напрямую связаны друг с другом и взаимодействие является сильным.Например, Fe и Co имеют критические температуры (также называемые температурой Кюри, T c для ферромагнетиков) 1043 и 1400 K соответственно. Температура Кюри определяется силой магнитного обменного взаимодействия и количеством неспаренных электронов на атом. Количество неспаренных электронов между Fe и Co достигает пиков по мере заполнения d-зоны, и обменное взаимодействие для Co сильнее, чем для Fe. В отличие от ферромагнитных металлов и сплавов, парамагнитные соли ионов переходных металлов обычно имеют критические температуры ниже 1К, потому что магнитные ионы не связаны напрямую друг с другом и, таким образом, их спины очень слабо связаны в твердом состоянии.Например, в сульфате гадолиния парамагнитные ионы Gd 3 + изолированы друг от друга ионами SO 4 2 .

Магнитная восприимчивость в зависимости от температуры (Кельвин) для ферримагнетиков, ферромагнетиков и антиферромагнетиков

Выше критической температуры T C , ферромагнитные соединения становятся парамагнитными и подчиняются закону Кюри-Вейсса :

\ [\ chi = \ frac {C} {T-T_ {c}} \]

Это похоже на закон Кюри, за исключением того, что график зависимости 1 / χ отT сдвигается до положительной точки пересечения T C на оси температуры. Это отражает тот факт, что ферромагнитные материалы (в их парамагнитном состоянии) имеют большую тенденцию к выравниванию своих спинов в магнитном поле, чем обычный парамагнетик, в котором спины не взаимодействуют друг с другом. Ферримагнетики следуют тому же порядку поведения. Типичные графики зависимости χ от T и 1 / χ от T для ферро- / ферримагнетиков показаны вверху и внизу.

Графики зависимости 1 / χ отT для ферромагнетиков, ферримагнетиков и антиферромагнетиков.

Антиферромагнитные твердые тела также парамагнитны выше критической температуры, которая называется температурой Нееля, T N . Для антиферромагнетиков χ достигает максимума при T N и меньше при более высокой температуре (где парамагнитные спины дополнительно разупорядочиваются под действием тепловой энергии) и при более низкой температуре (где спины объединяются в пары). Обычно антиферромагнетики сохраняют некоторую положительную восприимчивость даже при очень низкой температуре из-за перекоса их парных спинов.Однако максимальное значение χ для антиферромагнетика намного ниже, чем для ферро- или ферримагнетика. Закон Кюри-Вейсса также модифицирован для антиферромагнетика, отражая тенденцию спинов (в парамагнитном состоянии выше T N ) сопротивляться параллельному упорядочению. График зависимости 1 / χ от T пересекает ось температуры при отрицательной температуре -θ, и закон Кюри-Вейсса принимает вид:

\ [\ chi = \ frac {C} {T + \ theta} \]

Заказ спинов ниже Т

С

Ниже T C спины спонтанно выравниваются в ферро- и ферримагнетиках.Наблюдается сложное поведение намагничивания, которое зависит от истории образца. Например, если ферромагнитный материал охлаждается в отсутствие приложенного магнитного поля, он образует мозаичную структуру магнитных доменов, каждый из которых имеет выровненные внутри спины. Однако соседние домены имеют тенденцию выравниваться противоположным образом, чтобы минимизировать общую энергию системы. Это показано на рисунке слева для магнита Nd-Fe-B. Образец состоит из кристаллических зерен шириной 5-10 мкм, которые легко различить по четким границам на изображении.Внутри каждого зерна есть серия более светлых и темных полос (отображаемых с помощью оптического эффекта Керра), которые представляют собой ферромагнитные домены с противоположной ориентацией. В среднем по всему образцу эти домены имеют случайную ориентацию, поэтому суммарная намагниченность равна нулю.

Микрокристаллические зерна в куске Nd 2 Fe 14 B (сплав, используемый в неодимовых магнитах) с магнитными доменами, видимыми с помощью микроскопа Керра.Домены представляют собой светлые и темные полосы, видимые внутри каждого зерна.

Когда образец, подобный этому, намагничен (то есть подвергается воздействию сильного магнитного поля), доменные стенки перемещаются и выгодно ориентированные домены растут за счет доменов с противоположной ориентацией. Это преобразование можно увидеть в реальном времени в микроскопе Керра. Доменные стенки обычно имеют ширину в сотни атомов, поэтому движение доменной стенки связано с кооперативным изменением ориентации спина (аналогично «волне» на спортивном стадионе) и представляет собой относительно низкоэнергетический процесс.

Движение доменных стенок в зерне кремнистой стали в этом фильме вызывается увеличением внешнего магнитного поля в «нисходящем» направлении и отображается с помощью микроскопа Керра. Белые области — это домены с направленной вверх намагниченностью, темные области, которые в конечном итоге составляют все зерно, — это домены с направленной вниз намагниченностью.

Процесс намагничивания перемещает твердое тело из его состояния с наименьшей энергией (случайная ориентация доменов), поэтому намагничивание требует ввода энергии.Когда внешнее магнитное поле снимается, доменные стенки несколько расслабляются, но твердое тело (особенно в случае «жесткого» магнита) может сохранять большую часть своей намагниченности. Если вы когда-либо намагничивали гвоздь или скрепку с помощью постоянного магнита, вы перемещали стенки магнитных доменов внутри ферромагнетика. После этого объект сохраняет «память» о своей намагниченности. Однако отжиг постоянного магнита разрушает намагниченность, возвращая систему в ее самое низкое энергетическое состояние, в котором все магнитные домены нейтрализуют друг друга.

Изменение ориентации и увеличение размеров магнитных доменов под действием внешнего магнитного поля.

Магнитный гистерезис. Циклирование ферро- или ферримагнетика в магнитном поле приводит к гистерезису намагничивания материала, как показано на рисунке слева. Вначале намагниченность равна нулю, но она начинает быстро расти при приложении магнитного поля.В сильном поле магнитные домены выровнены, и намагниченность называется насыщенной. Когда поле убирается, сохраняется определенная остаточная намагниченность (обозначенная точкой B r на графике), т.е. материал намагничивается. Приложение поля в противоположном направлении начинает ориентировать магнитные домены в другом направлении, и при поле H c (коэрцитивное поле ) намагниченность образца уменьшается до нуля.В конце концов материал достигает насыщения в противоположном направлении, и когда поле снова снимается, он имеет остаточную намагниченность Br, но в противоположном направлении. По мере того как поле продолжает меняться, магнит следует по петле гистерезиса, как показано стрелками. Площадь окрашенной области внутри петли пропорциональна магнитной работе, совершаемой в каждом цикле. Когда поле быстро меняется (например, в сердечнике трансформатора или в циклах чтения-записи магнитного диска), эта работа превращается в тепло.

Зависимость намагниченности ферро- или ферримагнетика от приложенного магнитного поля H. Начиная с начала координат, восходящая кривая является начальной кривой намагничивания. Нисходящая кривая после насыщения вместе с нижней кривой доходности образуют основной цикл. Пересечения Hc и Br представляют собой коэрцитивную силу и остаточную намагниченность.

Безопасность магнитно-резонансной томографии (МРТ)

Что такое МРТ и как оно работает?

Магнитно-резонансная томография или МРТ — это способ получения детальных изображений органов и тканей по всему телу без рентгеновских лучей или «ионизирующего» излучения.Вместо этого МРТ использует мощное магнитное поле, радиоволны, быстро меняющиеся магнитные поля и компьютер для создания изображений, которые показывают, есть ли травма, болезненный процесс или аномальное состояние.

Для МРТ пациента помещают внутрь МРТ-системы или сканера — обычно это большое устройство в форме пончика, открытое с обеих сторон. Мощное магнитное поле выравнивает атомные частицы, называемые протонами, которые существуют в тканях тела, содержащих воду. Затем приложенные радиоволны взаимодействуют с этими протонами, создавая сигналы, которые улавливаются приемником в МР-сканере.Сигналы специально характеризуются с помощью быстро меняющихся магнитных полей. С помощью компьютерной обработки изображения поперечных сечений тканей создаются в виде «срезов», которые можно рассматривать в любой ориентации.

МРТ не вызывает боли и, что важно, электромагнитные поля не вызывают никаких повреждений тканей. МРТ-система может время от времени издавать громкие постукивания, стуки или другие шумы во время процедуры. Беруши предназначены для предотвращения проблем, которые могут быть связаны с шумом, создаваемым сканером.Вы всегда будете находиться под наблюдением, и вы сможете общаться с технологом МРТ с помощью системы внутренней связи или другими способами.

начало страницы

Для чего используется МРТ?

МРТ — предпочтительная процедура для диагностики большого количества потенциальных проблем или аномальных состояний, которые могут повлиять на различные части тела. В общем, МРТ создает изображения, которые могут показать различия между здоровыми и нездоровыми или аномальными тканями. Врачи используют МРТ для исследования головного мозга, позвоночника, суставов (например,g., колено, плечо, бедро, запястье и лодыжка), живот, область таза, грудь, кровеносные сосуды, сердце и другие части тела.

начало страницы

Насколько безопасно МРТ?

Мощное магнитное поле магнитно-резонансной системы может притягивать предметы, сделанные из определенных металлов (например, металлов, которые считаются ферромагнитными, например, железа), и заставлять их двигаться внезапно и с большой силой. Это может представлять опасность для пациента или любого человека, находящегося на «траектории полета» объекта. Поэтому большое внимание уделяется тому, чтобы внешние предметы, такие как ферромагнитные отвертки и кислородные баллоны, не попали в комнату с системой MR.

Как пациент, жизненно важно, чтобы вы удалили все металлические предметы перед обследованием МРТ, включая внешние слуховые аппараты, часы, украшения, сотовые телефоны и предметы одежды с металлическими нитями или застежками. Кроме того, следует удалить макияж, лак для ногтей или другие косметические средства, которые могут содержать металлические частицы, если они наносятся на участок тела, подвергаемый МРТ.

Различная одежда, например спортивная одежда (например, штаны для йоги, рубашки и т. Д.)), носки, подтяжки и другие предметы могут содержать металлические нити или антибактериальные составы на металлической основе, которые могут представлять опасность. Эти предметы могут нагреть и обжечь пациента во время МРТ. Поэтому учреждения МРТ обычно требуют, чтобы пациенты снимали все потенциально проблемные предметы одежды перед прохождением МРТ.

Мощное магнитное поле системы МРТ притягивает любой ферромагнитный объект в теле пациента или на нем, например, медицинский имплант (например, зажимы для аневризмы, насосы для лекарств и т. Д.)). Поэтому во всех учреждениях МРТ есть комплексные процедуры и протоколы скрининга, которые они используют для выявления любых потенциальных опасностей. При тщательном выполнении эти шаги гарантируют, что технолог МРТ и радиолог знают о наличии любых металлических предметов, чтобы они могли принять необходимые меры предосторожности.

В некоторых необычных случаях из-за наличия неприемлемого имплантата или устройства экзамен может быть отменен. Например, МРТ не будет проводиться при наличии зажима для ферромагнитной аневризмы, поскольку существует риск его перемещения и причинения серьезного вреда пациенту.Помимо возможного движения или смещения, некоторые медицинские имплантаты могут значительно нагреваться во время МРТ-исследования из-за радиоволн (то есть радиочастотной энергии), используемых для процедуры. Нагревание, связанное с МРТ, может привести к травме пациента. Поэтому, как пациенту, очень важно проинформировать технолога МРТ о любом имплантате или другом внутреннем или внешнем объекте, который у вас может быть, до того, как вы войдете в комнату со сканером МРТ.

Мощное магнитное поле системы МРТ может повредить внешний слуховой аппарат, вызвать сбой в работе кардиостимулятора, электростимулятора или нейростимулятора или вызвать травму.Если в вашем теле находится пуля или любой другой металлический фрагмент, существует потенциальный риск того, что он может изменить положение и, возможно, вызвать травму.

Кроме того, металлический имплант или другой объект может вызвать потерю сигнала или изменить МР-изображения, что затруднит правильное отображение изображений для рентгенолога. Это может быть неизбежно, но если рентгенолог знает об этом, можно сделать поправку при получении и интерпретации МРТ изображений.

Для некоторых обследований МРТ в вену может быть введен контрастный материал, известный как гадолиниевый контрастный агент, чтобы улучшить информацию, видимую на МРТ-изображениях.В отличие от контрастных материалов, используемых при рентгеновских исследованиях или компьютерной томографии (КТ), контрастный агент гадолиния не содержит йода и, следовательно, редко вызывает аллергическую реакцию или другие проблемы. Однако, если у вас в анамнезе имеется заболевание почек, почечная недостаточность, трансплантация почки, заболевание печени или другие состояния, вы должны сообщить об этом технологу МРТ и / или радиологу перед приемом контрастного вещества гадолиния. Если вы не уверены в наличии этих состояний, обсудите эти вопросы с технологом МРТ или радиологом до обследования МРТ.

начало страницы

Как мне подготовиться к МРТ?

Обычно вы получаете халат, чтобы надеть его во время МРТ-обследования. Перед входом в кабинет MR-системы вам будет задан ряд вопросов (например, с помощью специальной формы проверки), в том числе, есть ли у вас имплантаты или устройства. Далее вас попросят удалить все металлические предметы из карманов и волос, а также металлические украшения. Кроме того, любой человек, который может присутствовать во время МРТ, должен будет удалить все металлические предметы и заполнить форму проверки.Если у вас есть вопросы или опасения, обсудите их с технологом МРТ или радиологом до обследования МРТ.

Как указывалось ранее, вас попросят заполнить форму проверки, спрашивая обо всем, что может создать риск для здоровья или помешать проведению МРТ. Предметы, которые могут создать опасность для здоровья или другие проблемы во время МРТ, включают:

  • Некоторые кардиостимуляторы или имплантируемые кардиовертер-дефибрилляторы (ИКД)
  • Ферромагнитные металлические зажимы для сосудов, предназначенные для предотвращения кровотечения из внутричерепных аневризм или кровеносных сосудов
  • Некоторые внешние или имплантированные лекарственные насосы (например, те, которые используются для доставки инсулина, обезболивающих или химиотерапевтических препаратов)
  • Определенная кохлеарная (т.э., для слуха) имплантаты
  • Некоторые системы нейростимуляции
  • Катетеры с металлическими компонентами
  • Пуля, шрапнель или металлический осколок другого типа
  • Металлическое инородное тело, находящееся внутри или рядом с глазом (такой объект обычно можно увидеть на рентгеновском снимке; у рабочих-металлистов, скорее всего, есть эта проблема)

Важное примечание: Некоторые предметы, включая более новые кардиостимуляторы, ИКД, системы нейростимуляции, кохлеарные имплантаты и насосы для медикаментов, подходят для МРТ.Однако технолог МРТ и радиолог должны точно знать, какой у вас тип, чтобы выполнять специальные процедуры для обеспечения вашей безопасности. Поэтому, пожалуйста, сообщите название устройства и производителя технологу МРТ до обследования МРТ.

Предметы, которые пациенты и отдельные лица должны удалить перед входом в комнату системы МРТ, включают:

  • Кошелек, бумажник, зажим для денег, кредитные карты, карточки с магнитными полосами
  • Электронные устройства, такие как пищалки, сотовые телефоны, смартфоны и планшеты
  • Наружные слуховые аппараты
  • Металлические украшения и часы
  • Ручки, скрепки, ключи, монеты
  • Заколки, шпильки, заколки и некоторые мази для волос
  • Туфли, пряжки ремня, английские булавки
  • Любой предмет одежды, содержащий металлические волокна или нити, антибактериальные составы на металлической основе, металлические молнии, пуговицы, кнопки, крючки или косточки

Объекты, которые могут влиять на качество изображения, если они находятся рядом со сканируемой областью, включают:

  • Стержень металлический
  • Пластины, штифты, винты или металлическая сетка, используемые для восстановления кости или сустава
  • Замена сустава или протез
  • Металлические украшения, в том числе используемые для пирсинга или модификации тела
  • Некоторые татуировки или татуированная подводка для глаз (они изменяют МРТ-изображения, есть вероятность раздражения или отека кожи; чернить и синие пигменты — самые неприятные)
  • Косметика (например, тени и подводка для глаз), лак для ногтей или другие косметические средства, содержащие металл
  • Зубные пломбы или брекеты (обычно не подверженные влиянию магнитного поля, они могут искажать изображение лицевой области или головного мозга; то же самое верно для ортодонтических брекетов и ретейнеров)

начало страницы

Пример исследования МРТ

МРТ-исследование проводится в специальном помещении, в котором находится МРТ-система или «сканер».»Сотрудник центра МРТ проводит вас в комнату и попросит лечь на стол с удобной мягкой подкладкой, который мягко вводит вас в сканер и выводит из него. Обычно сканер открыт с каждой стороны или по крайней мере с двух сторон.

Как правило, при подготовке к МРТ вам необходимо носить беруши или наушники, чтобы защитить свой слух, поскольку многие процедуры сканирования производят громкие звуки. Эти громкие звуки нормальны и не должны вас беспокоить.

При некоторых исследованиях МРТ в вену может вводиться контрастное вещество, называемое гадолинием, чтобы помочь получить более четкое изображение исследуемой области.Как правило, в начале процедуры визуализации медсестра или технолог МРТ вводит внутривенную линию в вашу руку или вену кисти с помощью небольшой иглы. Это позволит ввести гадолиниевый контрастный агент во время МРТ. Линия будет подключена к физиологическому раствору, который будет капать через внутривенную линию для предотвращения свертывания крови до тех пор, пока в какой-то момент во время исследования не будет введен фактический контрастный агент. Иногда контрастное вещество вводится с помощью автоматического устройства, а иногда технологу или медсестре необходимо войти в комнату, чтобы ввести контрастное вещество.Для этого им, возможно, даже придется выдвинуть стол из сканера.

Самое важное, что нужно сделать пациенту, — это лежать спокойно и расслабиться. Большинство обследований МРТ занимает от 15 до 45 минут в зависимости от визуализируемой части тела и количества необходимых снимков, хотя некоторые обследования могут длиться до 60 минут или дольше. Вам заранее сообщат, сколько времени займет сканирование.

Вас попросят оставаться совершенно неподвижным во время съемки, но между последовательностями может быть разрешено небольшое движение.Соответственно, вас проконсультирует технолог МРТ.

Когда начинается МРТ, вы можете нормально дышать. Однако для некоторых обследований вам может потребоваться задержать дыхание на короткое время.

Во время МРТ-обследования оператор МРТ-системы сможет разговаривать с вами, слышать вас и наблюдать за вами в любое время. Если у вас есть вопросы или вы чувствуете что-то необычное, обратитесь к оператору МРТ-сканера.

По окончании МРТ вас могут попросить подождать, пока изображения будут исследованы, чтобы определить, нужны ли дополнительные изображения.После экзамена у вас нет ограничений, и вы можете заниматься своими обычными делами.

После завершения всего МРТ-исследования изображения будут просмотрены радиологом, врачом, специально обученным интерпретировать изображения, используемые в диагностических целях. Радиолог сообщит вашему врачу результаты МРТ.

начало страницы

Вопрос о тревоге или клаустрофобии

Некоторые пациенты, проходящие МРТ, могут чувствовать себя скованными, замкнутыми или напуганными.Возможно, одному из двадцати человек может потребоваться легкое успокаивающее средство, чтобы сохранять спокойствие. Некоторые центры МРТ разрешают родственнику или другу находиться в комнате с системой МРТ, что также оказывает успокаивающее действие на пациента. Если пациенты правильно подготовлены и знают, чего ожидать, почти всегда можно пройти обследование.

начало страницы

Беременность и МРТ

Если вы беременны или подозреваете, что беременны, вам следует сообщить об этом технологу МРТ и / или радиологу во время проводимой процедуры скрининга и до обследования МРТ.В целом, риск использования МРТ у беременных неизвестен. Однако МРТ предназначена для использования у беременных только для решения очень важных проблем или предполагаемых отклонений. В любом случае МРТ безопаснее для плода, чем визуализация с помощью рентгеновских лучей или компьютерной томографии (КТ). Для получения дополнительной информации см. МРТ во время беременности.

начало страницы

Кормление грудью и МРТ

Вам следует сообщить в клинику МРТ, что вы кормите грудью, при назначении МРТ-обследования.Это особенно важно, если вы получаете и контрастное вещество для МРТ. Одним из вариантов в этом случае является сцеживание грудного молока перед исследованием МРТ, которое можно использовать для кормления младенца до тех пор, пока контрастное вещество не будет выведено из организма. Обычно контрастному веществу требуется около 24 часов, чтобы очистить тело. Клиника или рентгенолог предоставят вам дополнительную информацию по этому поводу.

начало страницы

Дополнительная информация и ресурсы

Информация о безопасности при МРТ на этой странице была разработана в сотрудничестве с Институтом магнитно-резонансной безопасности, образования и исследований ( www.imrser.org ) и соответствующий контент, полученный с сайта www.MRIsafety.com .

Для получения более подробной информации о безопасности при МРТ посетите www.MRIsafety.com , где представлена ​​актуальная и важная информация о безопасности при МРТ, особенно для обследования пациентов с имплантатами и медицинскими устройствами.

начало страницы

Эта страница была просмотрена 30 июля 2021 г.

.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.

2015-2019 © Игровая комната «Волшебный лес», Челябинск
тел.:+7 351 724-05-51, +7 351 777-22-55 игровая комната челябинск, праздник детям челябинск