Х 00: Полка прямая Vanstore 064-00 Modern 6 х 12 х 58 см, хром

Содержание

Сверло Р6М5 STV (12.1 мм; ц/х) Sekira 00-00004258 — цена, отзывы, характеристики, фото

Внимание, изображение товара может отличаться от реального! Верные параметры указаны в технических характеристиках товара.

  • Диаметр, мм 12,1
  • Длина, мм 151
  • Рабочая длина, мм 101
  • Диаметр хвостовика, мм 12,1
  • Материал обработки металл
  • Тип хвостовика цилиндрический
  • Тип спиральный
  • Количество в упаковке, шт 1
  • Материал сверла HSS
  • Сверло левого вращения нет

Этот товар из подборок

Параметры упакованного товара

Единица товара: Штука
Вес, кг: 0,08

Длина, мм: 153
Ширина, мм: 12
Высота, мм: 12

Произведено

  • Россия — родина бренда
  • Китай — страна производства*
  • Информация о производителе
* Производитель оставляет за собой право без уведомления дилера менять характеристики, внешний вид, комплектацию товара и место его производства.

Указанная информация не является публичной офертой

На данный момент для этого товара нет расходных материалов

Новогодняя ночь в стиле 80-х, 90-х, 00-х

Заполните форму, чтобы первым получить уведомление на почту или телефон об открытии продажи на данное событие.

О событии

Эта Новогодняя ночь имеет все шансы на успех, если провести ее вместе с нами!🔥

Два этажа Оперного театра будут наполнены хитами прошлых десятилетий, выполненных вживую и собранных в диджей-сеты.

 

Всю ночь будут работать бары, а столы буфета — заполнены праздничными закусками. Для вашего новогоднего контента подготовим тематические фотозоны. А ведущий составит программу для хорошего настроения.🎉

 ⠀

В 23:00 ворвёмся в новый 2021 год под песни Дискотеки Аварии и Отпетых Мошенников.

 

Праздничный дух захватит каждого из нас!

Если уж и провожать 2020, то ярко и запоминающейся, вместе с нами!

Купить билет на мероприятие можно не отходя от компьютера!

Электронный билет позволяет купить билет с максимальным комфортом. Здесь нет очереди в кассу и вы можете купить билет за 1 минуту прямо сейчас. Для этого нужно:

  • Выбрать место на схеме зала или выбрать количество входных билетов в фан зону;
  • Нажать кнопку «Оформить заказ»;
  • Указать имя, адрес электронной почты, номер телефона;
  • Выбрать способ оплаты и доставки;
  • Внести данные банковской карты и завершить заказ.

Сумма за билеты спишется автоматически, а билет придет на почту через 1-2 минуты. Ваша задача распечатать билет или показать с экрана телефона перед входом в зал.

Подключайтесь к нашим каналам:

В 2021 году много интересных концертов, спектаклей и шоу, чтобы не пропустить что-то очень важное предлагаем ознакомиться с афишей города Днепр.

Новогодняя ночь в стиле 80-х, 90-х, 00-х состоится 31 декабря 2020, 23:00, четверг в Днепропетровский академический театр оперы и балета. С помощью сервиса internet-bilet.ua, Вы сможете с легкостью забронировать, заказать и купить билеты на интересующий Вас концерт, спектакль, оперу, балет, мастер-классы, спортивные и детские мероприятия, оплатив их самым удобным для Вас способом: через интернет банковской картой

VISA/MasterCard, наличными или курьером, если сделаете заказ билета c доставкой.

уникальные снимки Москвы 1990–2000-х годов появились в «МЭШ» / Новости города / Сайт Москвы

Библиотеку «Московской электронной школы» («МЭШ») пополнили 111 редких фотографий, на которых запечатлена Москва на рубеже XX и XXI веков. 

Уникальные кадры были отобраны из нескольких тысяч фотографий. Оригиналы снимков хранятся в фонде Главного архивного управления Москвы (Главархив), теперь они доступны и пользователям «МЭШ». Их публикацию приурочили ко Дню города, который отметят 7 и 8 сентября. 

В альбом «Москва 1990–2000-х годов в фотографиях» вошли снимки известных фотографов — Василия Мариньо, Сергея Поминова, Виктора Ахломова, Сергея Калачева, Владимира Потулова и многих других. Фотокорреспондент газеты «Известия» Виктор Ахломов и фотолюбитель Владимир Потулов передали свои работы в архивное ведомство лично. Это пронзительные репортажи, передающие атмосферу того времени и повседневную жизнь людей.

По фотографиям можно отследить, как менялась столица на протяжении 20 лет — от строительства храма Христа Спасителя до демонтажа построенной в советское время гостиницы «Россия», которая долгие годы закрывала вид на исторический центр города.

«Только оглянувшись назад, можно оценить пройденный путь. Архивные снимки рассказывают о довольно непростом периоде в жизни города. С одной стороны, в это время восстанавливали старинные московские церкви, возвращали исторические топонимы, такие как Спиридоновка, Маросейка, Покровка, Сретенка, а с другой — улицы были загромождены рекламными конструкциями, торговыми ларьками, в переулках велась стихийная торговля», — рассказал начальник Главархива Москвы Ярослав Онопенко.

Например, на фото 1992 года запечатлен многолюдный блошиный рынок в Столешникове переулке. На снимке 1998-го — ныне не существующий торговый комплекс «Пирамида» на Тверской улице. А на одной из фотографий 2007 года под названием «Вид на огороженную территорию на месте демонтированной гостиницы “Россия” с Большого Москворецкого моста» можно увидеть, как выглядела территория, где в настоящее время находится уникальный парк «Зарядье».

Изучив подборку, понимаешь, какими были улицы и площади тех лет. На одном из снимков 1994-го представлен общий вид площади Тверская Застава. Это панорамная фотография, по которой можно судить, в каком состоянии находилась площадь перед Белорусским вокзалом. Сейчас она полностью реконструирована.

В «МЭШ» также представлены фотографии 1996 года: «Вид на строящийся храм Христа Спасителя с вертолета», «Вид с Воробьевых гор на Комсомольский проспект» и «Царицыно. Боковой (северный) фасад Большого дворца».

Альбом «Москва 1990–2000-х годов в фотографиях» доступен для всех желающих на портале «Московской электронной школы». Здесь также можно ознакомиться и с другими архивными публикациями, которые посвящены городу и его прошлому: «Москва вчера. 100 фоторакурсов», «Москва сегодня. 100 фоторакурсов» и «1941–1945. Фотообразы военной Москвы». 

Главархив Москвы сотрудничает с «МЭШ» c марта этого года, добавляя редкие исторические документы и фотографии в электронную библиотеку.

Материалами «Московской электронной школы» можно пользоваться во всем мире. Чтобы получить доступ, достаточно скачать мобильное приложение в App Store или Google Play.

СТН-1850.21.00 Петля оконная 2-х пальчиковая до 90 кг. (Белый (RAL9016))

Цена

от

до

Название:

Артикул:

Текст:

Выберите категорию:
Все Алюминиевый профиль и комплектующие Татпроф СОКОЛ » МП-45 Окна, двери «холодные» без терморазрыва » МП-65 Окна, двери «теплые» с терморазрывом » МП-50 Витражи стоечно-ригельные » МП-40 Конструкции фасадные светопрозрачные » МП-58 Блоки оконные с терморазрывом » МП-640 Витражи для балконов и лоджий » МП-640 v.2 Витражи для балконов и лоджий (с пилоном наружу) » МП-72 Двери «теплые» с терморазрывом Архитектурная система ТАТПРОФ » ТПСК-60500 Зенитные фонари » ТПТ-72 Оконно-фасадная серия Фурнитура » Сатурн »» Петли, шпингалеты дверные »» Фурнитура САТУРН » Замки, цилиндры, доводчики Уплотнитель » ТАТПРОФ » Алютех » СИАЛ » KBE

Цвет:
ВсенеокрашенныйRAL 9016 БелыйRAL 8017 КоричневыйRAL 9005 Черныйпо RAL Цветной

Производитель:
ВсеТАТПРОФСАТУРНпо ГОСТ 30778-2001KALE, ТурцияFUARO, КитайТриал групп

Новинка:
Вседанет

Спецпредложение:
Вседанет

Результатов на странице: 5203550658095

Найти

6717 3 513-00 Разрядник 3-х полюсной 230В 20кА/10А типа 8х13 ( 120905-00091 )

6717 3 513-00 Разрядник 3-х полюсной 230В 20кА/10А типа 8х13 ( 120905-00091 )

Загрузка данных

Все цены на сайте являются актуальными на текущий день

Номенклатурный номер: 120905-00091 Скопировано в буфер обмена

Описание

Задать вопрос

Предназначен для защиты кабельных линий от воздействия грозовых явлений и перенапряжения и устанавливается в местах перехода подземных кабельных линий на воздушные кабельные линии.

Рабочее напряжение магазина защиты 60В. Срабатывание защиты линии происходит при скачке напряжения более 230В или при величине тока 10А. Среднее время восстановления работоспособности одной двухпроводной линии не более 30 минут. Магазин защиты устанавливается непосредственно в 10-ти парные телефонные плинты.

Устаревший номенклатурный №: 120905-00125

Центральный склад: 142001, г.Домодедово, ул.Промышленная д.13, Режим работы: Понедельник-Пятница: с 8:00 до 19:00 (суббота, воскресенье выходной)

Склад ЖБИ: 115088, г.Москва, ул. Южнопортовая д.7А, Режим работы: Понедельник-Пятница: с 8:00 до 17:00 (суббота, воскресенье выходной)

Срок поставки: Срок поставки между складами с момента подтверждения оплаты может варьироваться от 2 до 3 дней.


Прогнозируемый срок поставки не учитывает сезонность, загруженность производства и заказываемое количество. Данный срок носит информационный характер и является средним значением выполнения заказов на данное изделие за последние 12 месяцев.

Важно: Точный срок поставки согласовывается в спецификации.


Региональный склад: 630110, г.Новосибирск, ул. Богдана Хмельницкого, 93 ст.6, Режим работы: Понедельник-Пятница: с 8:00 до 17:00 (суббота, воскресенье выходной). Тел.: +7 (383) 312-04-34


Региональный склад: 620034, г.Екатеринбург, ул. Елизаветинское шоссе, 39, Режим работы: Понедельник-Пятница: с 8:00 до 17:00 (суббота, воскресенье выходной). Тел.: +7 (343) 302-54-34


Нахождение значений NULL в мэйнфреймах COBOL -IBM

Я согласен с тем, что нулевое значение поля действительно является концепцией.

И X’00 ‘- это символ, который является эквивалентом одного байта в COBOL, равного младшему значению. Или B’00000000 ‘.

Но ведь каждое поле должно быть чем-то заполнено.

Тем не менее, я помню со страницы 34 моей желтой карточки — Справочная сводка IBM System 370 (GX20-1850-6) — что HEX 00 и двоичный 0000 0000 представляют «NUL» в столбцах Графика и Управление как для EBCDIC, так и для ASCII.

В мире записи двоичных цифр включения и выключения, ноль представлен всеми отключенными битами (ничем не заполненными). Назовите это соглашением, если хотите, и другие соглашения могут заполнить поле чем угодно, что эффективно представляет концепцию.

Тем не менее, это общепринятое соглашение для представления стираемого поля — как на терминале типа 3270 или его эмуляции, когда нажата клавиша «стереть ввод» или «стереть eof», и главное приложение возвращается. поля, заполненные только двоичными нулями.

В Википедии есть статья на эту тему: «Нулевой символ (также нулевой терминатор), сокращенно NUL, является управляющим символом со значением ноль. Он присутствует во многих наборах символов, включая ISO / IEC 646 (или ASCII), управляющий код C0, универсальный набор символов (или Unicode) и EBCDIC. Он доступен почти на всех основных языках программирования ».

Итак, я считаю, что может быть много случаев, когда поля действительно «заполняются» двоичными нулями, чтобы представить, что поле пустое или не имеет введенного значения, но может случиться так, что для представления концепции используются другие соглашения — с некоторыми своеобразными и плохими побочными эффектами.

Например, я как раз читал сегодня о ситуации, когда программисты фактически начали заполнять пустые поля базы данных значением «Null», чтобы не было записи. Что ж, это прекрасно работает, я полагаю, пока мы не начнем говорить о реальных людях с фамилией «Нулевой», которые не могут получить бронирование.

Таким образом, я думаю, что никакая запись (или концепция нуля) довольно хорошо представлена ​​отсутствием битов «включено», потому что это позволило бы избежать такой потенциальной путаницы.Тем не менее, я понимаю, что это всего лишь концепция, но она имела довольно хорошее соглашение о хранении, пока кто-то не решил проявить нестандартность.

Ура!

Wolfram | Примеры альфа: исчисление и анализ


Другие примеры

Интегралы

Вычислить определенные и неопределенные интегралы от функций.Интегрировать по одной или нескольким переменным.

Вычислить неопределенный интеграл:

Вычислить определенный интеграл:

Вычислить неправильный интеграл:

Другие примеры


Другие примеры

Производные

Возьмем производную от функций одного или нескольких переменных.Вычислить частную производную выражений с более чем одной переменной.

Вычислить производную функции:

Вычислить высшие производные:

Вычислить частные производные:

Другие примеры


Другие примеры

Пределы

Исследуйте предельное поведение функции, когда она приближается к единственной точке или асимптотически приближается к бесконечности.

Вычислить односторонний предел:

Другие примеры


Другие примеры

Последовательности

Вычисляйте и исследуйте последовательности целых чисел или других числовых значений.Найдите продолжения и формулы для известных или неизвестных последовательностей.

Вычислите возможную формулу и продолжение для последовательности:

Другие примеры


Другие примеры

Суммы

Вычислить значение проиндексированных сумм или сумм последовательностей значений.Вычислить бесконечные суммы и найти условия сходимости.

Другие примеры


Другие примеры

Продукты

Вычислить индексированный продукт путем умножения конечного или бесконечного числа членов.

Вычислить проиндексированный продукт:

Вычислить бесконечное произведение:

Другие примеры


Другие примеры

Расширения серий

Найдите серию Тейлора, серию Лорана и многое другое по любому вопросу.

Найдите расширение ряда Тейлора:

Укажите центральную точку и порядок расширения:

Другие примеры


Другие примеры

Приложения исчисления

Используйте инструменты исчисления, такие как интегралы и производные, для вычисления свойств кривых, поверхностей, твердых тел и плоских областей.

Вычислите площадь, ограниченную двумя кривыми:

Найдите точки перегиба функции:

Другие примеры


Другие примеры

Векторный анализ

Примените ротор, градиент и другие дифференциальные операторы к скалярным и векторным полям.

Вычислить градиент функции:

Вычислить альтернативные формы выражения векторного анализа:

Другие примеры


Другие примеры

Интегральные преобразования

Вычислить преобразование Фурье, преобразование Лапласа и другие интегральные преобразования функций.

Вычислить преобразование Фурье:

Вычислить преобразование Лапласа:

Другие примеры


Другие примеры

Домен и диапазон

Вычислить область и диапазон реальных математических функций.Нанесите на числовую линию домен и диапазон.

Вычислить область определения функции:

Вычислить диапазон функции:

Другие примеры


Другие примеры

Непрерывность

Найдите разрывы и непрерывные интервалы функции.Также определите, являются ли определенные разрывы устранимыми или бесконечными из-за асимптоты.

Определите, является ли функция непрерывной:

Найдите разрывы функции:

Другие примеры

Что такое 0, разделенное на 0?

Почему некоторые люди говорят, что это 0: Ноль, разделенный на любое число, равен 0.

Почему некоторые люди говорят, что это 1: Число, разделенное само на себя, равно 1.

Только одно из этих объяснений является действительным, и выбор других объяснений может привести к серьезным противоречиям.

Выражение не определено \ color {# D61F06} {\ textbf {undefined}} undefined.

Вот почему:

Помните, что ab \ frac {a} {b} ba означает «число, которое при умножении на bbb дает а.а.а.» Например, причина, по которой 10 \ frac {1} {0} 01 не определена, заключается в том, что нет числа xxx, такого что 0⋅x = 1.0 \ cdot x = 1.0⋅x = 1.

Ситуация с 00 \ frac {0} {0} 00 странная, потому что на каждые числа xxx удовлетворяет 0⋅x = 0,0 \ cdot x = 0,0⋅x = 0. Поскольку нет единого выбора xxx, который работает, нет очевидного способа определить 00 \ frac {0} {0} 00, поэтому по соглашению он остается неопределенным. □ _ \ квадрат □

Конечно, этому есть много возможных контраргументов. Вот несколько распространенных:

Опровержение : Любое число, разделенное само по себе, равно 1. 1.1.

Ответ : Это верно для любого ненулевого числа, но деление на 000 не допускается.


Опровержение : 0 00 деленное на любое число равно 0. 0.0.

Ответ : Это верно для любого ненулевого знаменателя, но деление на 0 00 не допускается независимо от числителя.


Опровержение : Любое число, деленное на 0 00, равно ∞. \ infty.∞.

Ответ : Даже для ненулевых y, y, y запись y0 = ∞ \ frac {y} {0} = \ infty0y = ∞ не совсем точна: см. Обсуждение в 1/0. Но это рассуждение имеет смысл только для ненулевого числителя.


Опровержение : Если мы выберем 00 = 1, \ frac00 = 1,00 = 1 или 0, 0,0, это не противоречит другим законам арифметики, и будет выполнено одно из правил в приведенные выше опровержения верны во всех случаях.

Ответ : Это комбинация первых двух опровержений, так что вот ответ «в целом». Любой конкретный выбор значения для 00 \ frac0000 позволит непрерывно расширять некоторую функцию. Например, если мы зададим 00 = 1, \ frac00 = 1,00 = 1, тогда функция f (x) = xx f (x) = \ frac xxf (x) = xx станет непрерывной при x = 0.х = 0. х = 0. Если 00 = 0, \ frac00 = 0,00 = 0, функция f (x) = 0x f (x) = \ frac0xf (x) = x0 становится непрерывной при x = 0. х = 0. х = 0.

Но это не всегда удовлетворительно, и произвольный выбор нарушит другие законы арифметики. Например,

00 + 11 = 0⋅1 + 1⋅00⋅1 = 00, \ begin {выровнено} \ frac00 + \ frac11 & = \ frac {0 \ cdot 1 + 1 \ cdot 0} {0 \ cdot 1} \\ & = \ frac00, \ end {выровнен} 00 +11 = 0⋅10⋅1 + 1⋅0 = 00,

, что не имеет никакого смысла для любого (конечного) выбора 00.\ frac00.00.

Использование таких терминов, как 00 \ frac {0} {0} 00 в других аргументах, может их сломать. Посмотрите, сможете ли вы найти ошибку в приведенной ниже проблеме:

Что означает escape-последовательность ‘\ x00’ вместо

Это нулевой символ, используемый для обозначения конца строки. По сути, когда программа читает строку, ей необходимо знать, какова длина строки, чтобы она знала, когда прекратить интерпретацию информации как таковой. Есть несколько способов сделать это. Либо вы можете создать атрибут, который сообщает количество символов, которое следует ожидать перед началом чтения строки, либо вы можете сигнализировать о конце строки, когда это произойдет.Большинство языков программирования сегодня используют нулевой символ, потому что тогда программа просто запускается до тех пор, пока не найдет первый нулевой байт после начала строки, чтобы узнать, что строка закончена. Это дает дополнительные преимущества, заключающиеся в том, что для идентификации конца строки требуется только один байт информации, а длина строки может быть любой. Если бы вы сделали это по-другому, программе пришлось бы выделить ресурсы, чтобы сообщить программе, какой длины будет строка. Если вы используете только 1 байт, максимальная длина строки составляет 255.Любое большее, чем это требуется, требует больше памяти и менее эффективно. Это также может привести к переполнению, что может вызвать проблемы при выполнении, если строка длиннее, чем счетчик длины строки может передать.

X-Panded Путеводитель по трилогии Marvel «Земля X»

PARADISE X # 0 запускает основную серию Крюгера, Росс и Брейтуэйт, предлагая краткий обзор всего, что было до этого, а также подробности о том, что произошло за год после окончания UNIVERSE X, то, что Paradise все о, и добавление некоторых помешанных новых элементов.Когда Мар-Велл убил Смерть, это открыло ему путь к созданию рая, рая для всех душ, которые могут принять смерть и двигаться дальше. Мар-Велл использовал все предметы, которые он собрал на Земле — книги магии, Космический куб и многое другое, — чтобы построить Рай внутри антиматериального солнца Негативной зоны. Это вызывает большую тревогу у Annilihus и Blastaar и других, потому что это не только нарушение их пространства, но также расширение и захват отрицательной зоны.

Мар-Велл делает Стива Роджерса и шесть других душ — Мэтта Мердока , Тони Старка , Хэнка Пима , Виктора фон Дума , Феникс и Черного грома — ангельских защитников Рая, известных как Месть за хозяина.Но на Земле, когда Смерть ушла, никто не может умереть. Они просто томятся и страдают от открытых ран и болезней. А на Луне X-51, Nighthawk и Uatu осаждают Стражей Галактики ! Будущие, которые тоже оригиналы. (Я следую?)

История развивается оттуда, когда Стражи путешествуют, ища способ дать человечеству возможность в свое время свергнуть выводок. Герольды альтернативной вселенной объединяются и взаимодействуют со своей новой реальностью — Девушка-Паук зависает с Пауком и Веномом, старый Росомаха узнает о своем происхождении, Гиперион бьет кулаками, но просто хочет умереть.Нормальный материал.

Есть классная побочная история с асгардианцами, когда Локи, Тор и Суртур выступают против Одина , который через Мефисто создал, контролировал и исказил всю расу по своему усмотрению.

Мефисто становится настоящим большим злом РАЙА X. Он манипулирует асгардианцами, он высвобождает новую чудовищную сущность смерти на планете, он убивает, лжет и просто крушит почти все для всех, кто еще жив. Противостоят Мефисто, знает он об этом или нет, — это Рид Ричардс, король Британии и другие герои.Путешествие Рида в PARADISE X лежит в основе книги: от попыток помочь тем, кто не может умереть, до попадания в сам рай и противостояния Мар-Веллу.

Справа, Мар-Велл. Молодой Мар-Велл в стране живых отключился от Мар-Велла, создавшего Рай. Выяснилось, что космический Мар-Велл создал Рай посредством своего расширения, чтобы спасти все от Старейших Вселенной, которые хотели соединить фрагментированные части реальности вместе и вернуть все обратно в исходную реальность.(Первоначальная реальность до нынешней считалась идеальной, но Небожители все испортили.) Итак, Мар-Велл пытался спасти людей, но это также причиняло боль и сбивало с толку людей.

В царстве мертвых Стив Роджерс и Мэтт Мердок пытаются помочь убедить мертвых двигаться дальше и отправиться в Рай, одновременно раскрывая секреты Рая, которые заставляют их очень настороженно относиться к истинной цели всего этого. В конце концов, Мстители восстали против Мар-Велла и были уничтожены.Мар-Велл отказался от своих огромных космических сил, передав их Риду Ричардсу. {- \ frac {\ gamma} {2} t} \ frac {{J} _ {1} (\ sqrt {\ gamma {D} _ {{\ rm {M}}} t})} {\ sqrt {\ gamma {D} _ {{\ rm {M}}} t}}.$$

(3)

Здесь θ ( t ) — ступенчатая функция Хевисайда, J 1 — функция Бесселя первого рода, D M = σ 0 fnd — мессбауэровская оптическая толщина резонансной мишени, n — объемная плотность резонансных ядер, d — толщина мишени, σ 0 — поперечное сечение, f фактор Лэмба-Мессбауэра и γ ширина резонанса.{- {\ rm {i}} \ delta t}. $$

(5)

Здесь два резонанса в мишени SCU объясняются частью в скобках, содержащей разность частот S двух резонансов (см. Рис. 1c). Мы отмечаем, что «приблизительно равно» в уравнении (4) указывает, что эта формулировка предполагает, что S достаточно велик, чтобы обрабатывать отклик двух резонансов отдельно, что хорошо оправдано в нашем образце SCU.Отстройка цели относительно одного из резонансов СКА составляет δ .

Работа SCU

Возбужден коротким рентгеновским импульсом, подобным δ ( t ), и в случае отсутствия движения поле за SCU, заданное в уравнении (1), сводится к уравнению (2).

Чтобы настроить относительную фазу между составляющей δ ( t ) и рассеянной частью R SCU ( t ) в уравнении (4), движение x ( t ) равно обратился в ГКУ.{{\ rm {i}} \ varphi (t)} {R} _ {{\ rm {SCU}}} (t), $$

(6)

$$ \ varphi (t) = k [x (t) -x (0)], $$

(7)

, где k = ω 0 / c — волновое число. В нашем эксперименте мы используем этот двойной импульс для управления ядерной мишенью. Опять же, интенсивность рентгеновского излучения ниже по потоку может быть вычислена с помощью уравнения (1), где E SCU ( t ) теперь играет роль входного поля E в ( t ) и T ( t ) соответствует передаточной функции фактической цели. {{\ rm {thin}}} (\ omega, \ delta).{{\ rm {thin}}} (\ omega, \ delta)} \ cdot $$

(12)

Подставляя это соотношение в уравнение (11), получаем

$$ \ overline {\ langle \ hat {d} (\ omega, \ delta, x) \ rangle} = \ frac {1} {\ alpha} { \ tilde {E}} _ {{\ rm {SCU}}} (\ omega) {\ tilde {R}} _ {{\ rm {T}}} (\ omega, \ delta, L) = \ langle \ шляпа {d} (\ omega, \ delta) \ rangle. $$

(13)

Таким образом, величина \ (\ langle \ hat {d} (t, \ delta) \ rangle \), определенная в уравнении (8), равна пространственному среднему по дипольному моменту ядерного магнитного перехода, зависящему от положения, индуцированному Рентгеновский свет, полученный в результате полного анализа распространения.

Пространственно усредненный дипольный момент \ (\ langle \ hat {d} (t, \ delta) \ rangle \) имеет решающее преимущество, заключающееся в том, что его можно оценивать, не требуя знаний о динамике, зависящей от положения внутри цели, которая недоступно в нашем эксперименте. Из уравнения (10) мы находим, что измерение комплексной амплитуды поля двойного импульса, подаваемого SCU, и определение целевой функции отклика R T ( t , δ ) с использованием подгонки к его индивидуальному отклику в состоянии покоя уже позволяет нам вычислить \ (\ langle \ hat {d} (t, \ delta) \ rangle \).

Кроссовер интенсивности

При сравнении двух операций SCU когерентного управления обнаруживаются различия во временной структуре рентгеновского поля позади цели (рис. 2). В частности, наиболее характерной качественной особенностью для рассмотренных здесь случаев является переход доминирующей интенсивности через определенное время. Такое поведение может быть напрямую связано с динамикой цели, вызванной импульсом SCU. За обеими мишенями амплитуда на детекторе следует из уравнений (4) и (5) с резонансной мишенью ( δ = 0) как

$$ {E} _ {{\ rm {out}}} (t) = \ mathop {\ underbrace {\ delta (t)}} \ limits _ {{\ rm {SCU}} \, {\ rm {pulse}} \, 1} + \ mathop {\ underbrace {{{\ rm {e }}} ^ {{\ rm {i}} \ varphi (t)} \, {R} _ {{\ rm {SCU}}} (t)}} \ limits _ {{\ rm {SCU}} \, {\ rm {pulse}} \, 2} + \ mathop {\ underbrace {{R} _ {{\ rm {T}}} (t)}} \ limits _ {{\ rm {target}} \, {\ rm {response}} \, ({\ rm {SCU}} \, {\ rm {pulse}} \, 1)} + \ mathop {\ underbrace {{{\ rm {e}}} ^ {{\ rm {i}} \ varphi (t)} \, {R} _ {{\ rm {SCU}}} * {R} _ {{\ rm {T}}} (t)}} \ limits _ {{\ rm {target}} \, {\ rm {response}} \, ({\ rm {SCU}} \, {\ rm {pulse}} \, 2)}, $$

(14)

, где интерпретация каждой части обозначена подписями. {{\ rm {e}} {\ rm {x}} {\ rm {c}} {\ rm {i}} {\ rm {t}} {\ rm {a}} {\ rm {t}} {\ rm {i}} {\ rm {o}} {\ rm { n}}} ({t} _ {min}) = \ mathop {\ underbrace {{R} _ {{\ rm {T}}} ({t} _ {min})}} \ limits_ {<0} - \ mathop {\ underbrace {{R} _ {{\ rm {S}} {\ rm {C}} {\ rm {U}}} \ ast {R} _ {{\ rm {T}}} ( {t} _ {min})}} \ limits_ {> 0}.{2} \), то есть обнаруженная интенсивность как функция времени теперь выше в случае усиленного возбуждения, что доказывает кроссовер интенсивности. Интересно, что в момент времени t мин выходное поле равно рассеянному отклику цели, потому что вклад поля SCU исчезает.

Кроссовер интенсивности, наблюдаемый в экспериментальных данных, показанных на рис. 2, и в полных теоретических расчетах, показанных на рис. 2 и расширенных данных рис. 1, поэтому напрямую связан с когерентным контролем.Вначале отклики цели и SCU совпадают по фазе для случая усиленного излучения и, таким образом, складываются в более высокую начальную интенсивность, тогда как в случае усиленного возбуждения вклады SCU и цели имеют противоположную фазу из-за пьезоэлемента. смещения и, следовательно, деструктивно вмешиваются, чтобы дать более низкую интенсивность. Из-за этой относительной фазы возбуждение цели увеличивается в одном случае (возбуждение) и уменьшается в другом случае (излучение). В более поздние моменты времени около t мин выходное поле совпадает с откликом цели, и интенсивность в случае усиленного возбуждения выше, чем в случае усиленного излучения.Таким образом, более высокая интенсивность в случае усиленного возбуждения может быть напрямую отнесена к более высокому абсолютному значению наведенного среднего дипольного момента мишени по сравнению со случаем усиленного излучения.

Эффекты распространения в мишени

В любой мишени конечной толщины динамика индуцированных дипольных моментов магнитного перехода будет изменяться в зависимости от положения в мишени, поскольку они управляются не только внешним приложенным полем, но и полем, рассеянным вышестоящими диполями. {\ ast} | g \ rangle \ langle e |).$$

(21)

Результаты этого анализа показаны на рис. 2 и 3 для параметров, соответствующих нашему эксперименту. Расширенные данные Рис. 2 показывает, что действительно существуют эффекты распространения, то есть динамика диполя зависит от положения в мишени из-за света, рассеянного вышележащими ядрами. Тем не менее, когерентное управление действует одинаково везде внутри цели: в случае усиленного излучения возбуждение, вызванное первым импульсом, всегда быстро возвращается в основное состояние вторым импульсом.В случае усиленного возбуждения возбуждение из-за первого импульса всегда увеличивается вторым импульсом. Чтобы проиллюстрировать эту особенность более подробно, на рис. 3 с расширенными данными сравнивается динамика диполя на входе в цель ( x = 0), в середине цели ( x = L, /2) и конец мишени ( x = L ). На всех позициях в цели отчетливо видны два варианта последовательного управления. Наконец, результаты, показанные пунктирными линиями на рис.3 получены путем усреднения пространственно разрешенной динамики диполя на рис. 2 с расширенными данными по длине образца.

Квантовая оптическая двухуровневая модель

В пределе тонкой мишени динамику в мишени можно смоделировать из первых принципов, используя подход, основанный на описании двухуровневой системы для резонансной мишени. Несмотря на то, что мы не используем этот предел в нашем анализе данных, расчет дает ясную интерпретацию пространственно усредненного магнитно-дипольного момента, определенного в уравнении (8) в терминах микроскопических дипольных моментов ядерных переходов, и иллюстрирует, как ядерный двухкомпонентный может быть реализована квантовая система уровней, когерентно управляемая с помощью двойных импульсов от SCU.Как известно, в пределе тонких образцов и при слабом возбуждении двухуровневое описание согласуется с подходом ядерного резонансного рассеяния, описанным выше. {\ sim}} {2} t}].{-1} \) уравнений теории ядерного резонансного рассеяния (1) и (2). Аналитическое согласие между двумя расчетами демонстрирует справедливость двухуровневого системного подхода. Сравнивая уравнение (26) с уравнениями (1) и (2), находим

$$ {E} _ {{\ rm {in}}} (t) \ ast R (t) = \ alpha \ langle \ hat {d} (t) \ rangle, $$

(28)

, которое вместе с уравнением (10) иллюстрирует связь между пространственно усредненным дипольным моментом мишени и микроскопическими дипольными моментами и подчеркивает соответствие функции отклика в подходе ядерного резонансного рассеяния с зависящим от времени ядерным дипольным моментом в квантовая оптическая модель.

Обнаружение на основе событий

В нашем эксперименте мы используем систему обнаружения на основе событий, которая регистрирует, среди прочего, абсолютное время обнаружения в ходе эксперимента, относительное время обнаружения после возбуждения и информацию об энергии для каждый фотон отдельно. Таким образом, он обеспечивает доступ к двумерным спектрам с временным и энергетическим разрешением, которые содержат полную голографическую (амплитудную и фазовую) информацию в своих интерференционных структурах, которые, кроме того, могут быть разделены на переменные интервалы измерения на протяжении всего анализа данных.Эта функция важна в двух отношениях. Во-первых, анализ отклонения Аллана требует апостериорного разделения данных на временные интервалы переменной длительности τ . Это разделение возможно только в том случае, если запомнено время прибытия каждого фотона. Во-вторых, ниже мы покажем, что зависящая от времени интенсивность, которая использовалась в предыдущих экспериментах, не обеспечивает доступа к ключевым наблюдаемым, изучаемым здесь, а именно к сложному пространственно усредненному дипольному моменту ядерного магнитного перехода и стабильности схемы когерентного управления.Чтобы лучше понять разницу между нашим детектированием на основе событий и стандартным измерением интенсивности, зависящим от времени, важно отметить, что для определения ядерной динамики мы должны решить обратную задачу извлечения дипольного момента ядра из рассеянного света. . Интенсивность, зависящая от времени, измеренная в предыдущих работах, не дает достаточной информации для однозначного решения этой обратной задачи, что является фундаментальным препятствием для доступа к материальной (ядерной) части системы.Отметим, что определение фазы в ядерном резонансном рассеянии ранее предлагалось с использованием привода скорости в качестве интерферометра и фазовращателя 44 , но в этой ссылке не учитывается радиационная связь между анализатором и мишенью. Последнее приводит к согласованному контролю, о котором здесь говорится.

Чтобы проиллюстрировать необходимость нашего метода спектроскопии, основанной на событиях, мы рассмотрим установку, используемую в нашем эксперименте, с тремя движениями, показанными на рис. 4a с расширенными данными.Движение 1 соответствует быстрому скачку вскоре после прихода рентгеновского импульса на половину резонансной длины волны λ 0 /2, что приводит к случаю когерентного усиленного возбуждения. Движение 2 — это аналогичное смещение, но в противоположном направлении. Движение 3 изменяет движение 1 дополнительным линейным дрейфом поверх ступенчатого движения. Как обсуждалось в разделе «Методы» «Стабильность и отклонение Аллана», такие линейные дрейфы являются основным источником шума, ожидаемого в нашей установке, и дрейф, показанный на рис.4 соответствует временному отклонению ξ = 25 zs. Наш анализ устойчивости основан на способности надежно обнаруживать дрейфы этой и меньшей величины. Как показано на рис. 4b, c с расширенными данными, эти три движения вызывают разную динамику ядер-мишеней, и наш эксперимент направлен на обнаружение этих различий. Отметим, что, что несколько противоречит интуиции, движения 1 и 2 вызывают динамику, которая различается не только по фазе, но и по зависящей от времени величине индуцированных дипольных моментов.Причина этой особенности заключается в том, что два движения включают противоположные скорости в приблизительно ступенчатой ​​части движения, что приводит к противоположным переходным доплеровским сдвигам и, таким образом, в свою очередь, к различным спектрам исходящих двойных импульсов. Таким образом, ядра-мишени испытывают разные движущие поля. Движение 3 отличается от движения 1 дополнительным дрейфом, который приводит к соответствующей дополнительной фазовой динамике индуцированных дипольных моментов.

Расширенные данные На рис. 5a показаны теоретические предсказания для зависящей от времени интенсивности при резонансе, которая использовалась в качестве наблюдаемой в предыдущих экспериментах.Соответствующие различия интенсивности, полученные вычитанием экспериментально доступных интенсивностей друг из друга, показаны на рис. 5b расширенных данных. Результаты для движений 1 и 2 практически совпадают. Движение 3 лишь немного отличается по глубине минимумов биений и практически неотличимо от других движений, особенно если принять во внимание практические ограничения на сбор данных. Таким образом, мы делаем вывод, что зависящая от времени интенсивность сама по себе не способна отличить ключевые движения, имеющие отношение к нашему анализу, друг от друга в принципе, и, следовательно, не может отличить различную ядерную динамику, индуцированную в ядрах-мишенях.

Метод регистрации событий, использованный в нашем эксперименте, обеспечивает спектры с временным и энергетическим разрешением, как показано на рис. 2a, b. Чтобы проиллюстрировать преимущество этого подхода, мы показываем относительные различия интенсивности ( I 2 I 1 ) / ( I 1 + I 2 ) двумерных ( 2D) спектры, полученные для движений 1 и 2 на рис. 5в в расширенных данных. Видно, что эти два движения приводят к богатой систематической структуре с полной наглядностью.Следовательно, с помощью 2D-спектров мы можем легко различить два движения, тогда как зависящие от времени интенсивности резонанса на рис. 5а с расширенными данными для двух движений не дают достаточной информации, чтобы различить их. Наконец, расширенные данные на рис. 5d показывают различия в интенсивности трех движений для сечений измеренных 2D-спектров при определенных мессбауэровских отстройках возбуждения δ . Видно, что все три движения вызывают существенные различия в интенсивности, которые, кроме того, демонстрируют характерные временные зависимости для каждой расстройки в отдельности.В нашем анализе данных мы вычисляем двумерные теоретические спектры и сравниваем их сразу со всем записанным двумерным спектром, таким образом, включая все мессбауэровские отстройки за одну подгонку. Богатые интерференционные структуры кодируют полную томографическую (амплитудную и фазовую) информацию о свете, рассеянном первым поглотителем, и приводят к высокой чувствительности фитинга к малейшим отклонениям в пьезодвижении и ядерной динамике. Эти примеры ясно показывают, что зависящая от времени интенсивность, измеренная в предыдущих экспериментах, неспособна различить движения, которые имеют решающее значение для наших результатов, в отличие от 2D-спектров с временным и энергетическим разрешением, зарегистрированных в нашем эксперименте.

Реконструкция движения и поля SCU

Реконструкция движения SCU была выполнена на основе метода, описанного в исх. 10 . В эксперименте длительность периодического двигательного паттерна x 0 ( t ) SCU была выбрана как кратная периоду тактовой частоты синхротронной группы и привязана к тактовой частоте группы. Таким образом можно было отрегулировать стабильные временные сдвиги между рентгеновскими импульсами и двигательной картиной. Мишень была установлена ​​на доплеровском приводе, так что относительную расстройку δ между резонансной энергией мишени и энергией ядер в SCU можно было регулировать с помощью скорости v привода.Используя нашу систему обнаружения, основанную на событиях, мы записали двумерные интенсивности с разрешением по времени и скорости I ( t , v ) для различных временных сдвигов модели движения. Набор сдвигов был выбран таким образом, чтобы записываемые зависящие от времени интенсивности охватывали всю последовательность движений. Каждое измерение охватывает времена от 18 нс до 170 нс после возбуждения начальным рентгеновским импульсом, а скорость регистрировалась в диапазоне -0,0228 мс -1 до 0.0228 м с –1 . Используя эволюционный алгоритм, мы подогнали примененную последовательность движений к измеренным данным, не навязывая конкретную модель движения. На этом этапе экспериментально измеренные и теоретически ожидаемые данные сравниваются с использованием байесовского метода логарифмического правдоподобия. Для этого метода мы максимизировали байесовское правдоподобие 45 в предположении, что количество фотонов для каждой точки данных в I ( t , v ) распределено Пуассона 46 .{- {n} _ {{\ rm {theo}}, i}}} {{n} _ {\ exp, i} \ ,!}. $$

(29)

Вероятность для всего экспериментального набора данных, включая все точки данных i , составляет

$$ P (\ exp | {\ rm {theo}}) = \ prod _ {i} P ({n} _ {\ exp , i} | {n} _ {{\ rm {theo}}, i}). $$

(30)

Предполагая единые априорные значения 45 , \ (P (\ exp | {\ rm {theo}}) \ propto P ({\ rm {theo}} | \ exp) \), что позволяет определить наиболее вероятное теоретическое предсказание с учетом экспериментальных данных.Таким образом, мы вычисляем все n theo, i для каждого движения, полученного в ходе эволюционного алгоритма, и максимизируем P (theo | exp), чтобы выбрать наиболее вероятное движение. В результате этого эволюционного алгоритма мы получаем полное периодическое движение x 0 ( t ).

Стабильность и отклонение Аллана

Стабильность нашей схемы управления обеспечивается стабильностью относительной фазы между импульсами возбуждения и управления, испытываемыми ядрами-мишенями.Поскольку первый импульс возбуждения взаимодействует с мишенью при t ≈ 0, эта фаза зависит от относительного движения SCU и мишени в течение последующих 176 нс каждого экспериментального цикла. Напротив, сносы или возмущения между разными пробегами не влияют на стабильность. {\ frac {1} {2}}.$$

(31)

Соответствующее отклонение Аллана σ ξ ( τ ) через временные отклонения ξ i определяется аналогично. Осталось определить ϕ i и ξ i из экспериментальных данных как функцию τ . Однако для коротких интервалов измерения τ экспериментальной статистики недостаточно для полного независимого восстановления применяемой последовательности двойных импульсов.Поэтому мы используем прямое соответствие относительной фазы двойного импульса и движения SCU и основываем наш анализ на движении SCU x 0 ( t ), полученном как наилучшее соответствие для всего экспериментального набора данных. . На первом этапе мы изменяем x 0 ( t ), используя модель ошибки, которая зависит от параметра модели, указанного ниже. На втором этапе мы подгоняем модифицированное движение к экспериментальным данным в каждом интервале i длительностью τ отдельно, используя параметр модели для подгонки.В этой подгонке мы используем тот же метод байесовского логарифма правдоподобия, что и для восстановления x 0 ( t ). На третьем этапе мы переводим наилучшее соответствие для параметра модели в желаемые отклонения ϕ i и ξ i в соответствии с моделью ошибки.

Чтобы получить модель ошибки, мы разлагаем возмущение δ x ( t ) на движение на частотные составляющие как \ ({\ rm {\ delta}} x (t) = {\ sum} _ {\ omega} {x} _ {\ omega} (0) + {a} _ {\ omega} \ sin (\ omega t + {\ varphi} _ {\ omega}) \) с учетом смещений x ω (0) и относительные фазы ϕ ω для каждой частотной составляющей ω отдельно.Для ωt <1 разложение в ряд дает \ ({\ rm {\ delta}} x (t) \ приблизительно {\ rm {\ delta}} x (0) + At \), где \ ({\ rm {\ delta}} x (0) = {\ sum} _ {\ omega} {x} _ {\ omega} (0) + {a} _ {\ omega} \ sin ({\ varphi} _ {\ omega }) \) и \ (A = {\ sum} _ {\ omega} {a} _ {\ omega} \ omega \ cos ({\ varphi} _ {\ omega}) \). Следовательно, во время каждой серии экспериментов продолжительностью 176 нс возмущения, по крайней мере, для всех частот значительно ниже примерно 2π / (176 нс) ≈ 10 МГц, можно суммировать в постоянное смещение δ x (0), не влияющее на относительную фазу между два импульса и линейное дрейфовое движение На , случайным образом меняющееся от запуска к запуску.Поэтому мы используем x i ( t ) = x 0 ( t ) + A i ( t ) в качестве нашей основной модели ошибки, с свободный параметр A i , характеризующий величину дрейфа в каждом интервале i . Параметр A i затем преобразуется в желаемые отклонения как ϕ i = кА i t 2 и 9026 A i t 2 / c , где t 2 = 170 нс — максимальное время сбора данных, k — волновое число рентгеновского излучения и c — скорость света.При таком выборе ϕ i и ξ i количественно определяют верхние границы ошибки, полученной из-за дрейфа с параметром A i с точки зрения фазовых и временных отклонений.

Помимо линейного дрейфа, мы также использовали две другие модели шума для анализа стабильности наших данных. Во-первых, масштабирование ожидаемого движения на постоянный коэффициент, \ (x (t) = (1 + s) {x} _ {0} (t) \). Например, в случае скачка фазы π в x 0 ( t ) масштабирование на с соответствует фазовому отклонению с π или, альтернативно, временному сдвигу сТ / 2.Эта модель, например, учитывает колебания напряжения, приложенного к пьезоэлементу, что в очень хорошем приближении переводится в масштабирование смещения. Во-вторых, мы наложили базовое движение с небольшим ступенчатым смещением, x ( t ) = x 0 ( t ) + ( t — 0 + ). Смещение d переводится в фазовое отклонение кД или временное отклонение d / c .0 + указывает время, близкое к нулю, сразу после того, как импульс возбуждения покинул цель. Эта модель проверяет наличие потенциальных фазовых сдвигов между импульсами возбуждения и управления.

В ходе нашего анализа мы обнаружили, что линейная модель представляет собой доминирующий тип ошибки. Отклонения Аллана для различных моделей шума в случае когерентного усиленного возбуждения показаны на рис. 7 с расширенными данными. В то время как модель линейного шума предсказывает оптимальное временное отклонение σ ξ ( τ ) ≈ 1 zs для данных данных, неопределенности, полученные из двух других моделей, достигают значительно меньших зептосекундных масштабов.

Мертвое время детектора

На всех кривых, показанных на рис.7 с расширенными данными, а также на кривых на рис.4, мы наблюдаем неожиданные флуктуации в отклонениях Аллана при временах выборки от τ ≈ 10 с до τ ≈ 60 с. Причина этого явления — ограничение используемой системы сбора данных, которая иногда страдала от простоя в несколько десятков секунд из-за перегрузки, возникающей из-за слишком высокой скорости сигнала. В результате некоторые выборки данных с соответствующими временами выборки содержат только несколько или даже не содержат подсчетов, что портит определение y i и, в свою очередь, приводит к большим отклонениям Аллана.Этот эффект может быть устранен при анализе данных путем выбора образцов не в соответствии с равным временем измерения, а в соответствии с равным количеством отсчетов. Другими словами, вместо флуктуирующей скорости счета в эксперименте с его мертвыми временами предполагается постоянная усредненная скорость счета. Как показано на рис. 8 с расширенными данными, оценка отклонения Аллана этим методом действительно подавляет колебания в промежуточные моменты времени, что показывает, что они происходят из мертвого времени детектора.

Систематические отклонения на протяжении фазы инициализации

В отклонении Аллана, показанном на рис.4, не совсем ясно, достигла ли уже экспериментально достигнутая стабильность своего предела, и можно дать только верхнюю границу возможных систематических эффектов. Чтобы интерпретировать этот результат и проверить наш анализ, мы искусственно ввели систематические отклонения, записывая спектры уже в начальное время после начала пьезодвижения, до того, как пьезоэлемент достиг стабильных термических и механических условий. В это начальное время могут происходить систематические дрейфы отклонений ϕ i и ξ i в зависимости от времени измерения.Соответствующие результаты для образцов с временем выборки 200 с показаны на рис. 9 с расширенными данными за весь период измерения, включая фазу инициализации. Отметим, что на этом графике были проанализированы перекрывающиеся во времени выборки, чтобы проследить эволюцию отклонения во времени с высоким временным разрешением. Например, первое отклонение рассчитывается на основе данных в диапазоне времени 0–200 с, следующее отклонение — в диапазоне 1–201 с и так далее. Мы обнаружили, что отклонения систематически дрейфуют в течение начального периода около 400 с.После этого наблюдаются лишь небольшие остаточные колебания в течение оставшегося времени измерения. Оранжевая и зеленая кривые на рис. 4 сравнивают отклонения Аллана с этой начальной фазой и без нее. Можно видеть, что инициализация приводит к четкой систематической тенденции отклонения Аллана по сравнению со случаем без начальной фазы: отклонение Аллана начинает снова увеличиваться при времени выборки, превышающем примерно 100 с, что является ожидаемым поведением в случае систематических заносов.

Образцы

В качестве резонансного ядерного образца использовалась однолинейная фольга из нержавеющей стали (Fe 55 Cr 25 Ni 20 ) с железом с обогащением около 95% по 57 Fe и толщиной 1 мкм. Последовательность двойных импульсов рентгеновского излучения была создана с использованием фольги из α-железа толщиной около 2 мкм, также обогащенной 57 Fe. Внешний магнит использовался для выравнивания его намагниченности, и установка была устроена так, что только два сверхтонких перехода Δ м = 0 из 14.4 кэВ резонанс в 57 Fe были возбуждены. Для вытеснения фольги α-железа использовался пьезоэлектрический преобразователь, состоящий из пленки поливинилиденфторида (ПВДФ) (толщина 28 мкм, модель DT1-028K, Measurement Specialties, Inc.). Пьезо был наклеен на подложку из акрилового стекла и приводился в действие генератором произвольных функций (модель Keysight 81160A-002).

Программное обеспечение Stellarium Astronomy

особенности

небо

  • каталог по умолчанию, содержащий более 600000 звезд
  • дополнительных каталогов с более чем 177 миллионами звезд
  • каталог по умолчанию, содержащий более 80000 объектов глубокого космоса
  • дополнительный каталог с более чем 1 миллионом объектов глубокого космоса
  • астеризмов и иллюстраций созвездий
  • созвездий для 20+ разных культур
  • изображений туманностей (полный каталог Мессье)
  • реалистичный Млечный Путь
  • очень реалистичная атмосфера, восход и закат
  • планет и их спутников

интерфейс

  • мощный зум
  • контроль времени
  • многоязычный интерфейс
  • Проекция рыбий глаз для куполов планетариев
  • сферическое зеркало проектора для собственного недорогого купола
  • полностью новый графический интерфейс и расширенное управление с клавиатуры
  • управление телескопом

визуализация

  • экваториальная и азимутальная сетки
  • мерцание звезд
  • падающие звезды
  • хвосты комет
  • Моделирование иридиевых вспышек
  • моделирование затмения
  • моделирование сверхновых и новых звезд
  • 3D-сценарии
  • скинов пейзажей со сферической панорамной проекцией

возможность настройки

  • система плагинов, добавляющая искусственные спутники, моделирование глаза, управление телескопом и многое другое
  • возможность добавлять новые объекты солнечной системы из онлайн-ресурсов…
  • добавьте свои собственные объекты глубокого космоса, пейзажи, изображения созвездий, сценарии …

новости

системные требования

минимум

  • Linux / Unix; Windows 7 и выше; Mac OS X 10.12.0 и выше
  • Графическая карта 3D, поддерживающая OpenGL 3.0 и GLSL 1.3 или OpenGL ES 2.0
  • 512 МБ ОЗУ
  • 420 МиБ на диске
  • Клавиатура
  • Мышь, сенсорная панель или аналогичное указывающее устройство

рекомендуется

  • Linux / Unix; Windows 7 и выше; Mac OS X 10.12.0 и выше
  • 3D-видеокарта с поддержкой OpenGL 3.3 и выше
  • 1 ГиБ ОЗУ или больше
  • 1,5 ГиБ на диске
  • Клавиатура
  • Мышь, сенсорная панель или аналогичное указывающее устройство

разработчики

Координатор проекта: Фабьен Шеро
Графический дизайнер: Йохан Меурис, Мартин Бернарди
Разработчик: Александр Вольф, Гийом Шеро, Георг Зотти, Маркос Кардино
Непрерывная интеграция: Ханс Ламбермонт
Тестер: Халид Аладжи
и все остальные в сообществе.

социальные сети

сотрудничать

Вы можете узнать больше о Stellarium, получить поддержку и помочь проекту по этим ссылкам:

благодарность

Если планетарий Stellarium был полезен для вашей исследовательской работы, мы будем благодарны за следующую благодарность:

В данном исследовании использовался планетарий Stellarium

Зотти, Г., Хоффманн, С. М., Вольф, А., Шеро, Ф., И Шеро, Г. (2021). Моделируемое небо: Stellarium для исследований в области культурной астрономии. Журнал Skyscape Archeology, 6 (2), 221–258. https://doi.org/10.1558/jsa.17822

Или вы можете загрузить файл статьи BibTeX, чтобы создать другой формат цитирования.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

2015-2019 © Игровая комната «Волшебный лес», Челябинск
тел.:+7 351 724-05-51, +7 351 777-22-55 игровая комната челябинск, праздник детям челябинск